eng
Выпуск #2/2023
С. Н. Мосенцов, А. В. Лосев, В. В. Заводиленко, А. А. Филяев, И. Д. Павлов, Н. В. Буров
Сравнение отечественных детекторов одиночных фотонов от QRate c аналогами от ID Quantique
Сравнение отечественных детекторов одиночных фотонов от QRate c аналогами от ID Quantique
Просмотры: 968
DOI: 10.22184/1993-7296.FRos.2023.17.2.134.145
Статья посвящена сравнению характеристик детекторов одиночных фотонов производителей QRate (Россия) и ID Quantique (Швейцария). В работе исследованы их квантовые эффективности, частоты темнового счета и вероятности послеимпульсов. Результаты тестирования показали взаимозаменяемость детекторов, несоответствие зарубежных детекторов заявленным характеристикам и продемонстрировали потенциал отечественной разработки.
Статья посвящена сравнению характеристик детекторов одиночных фотонов производителей QRate (Россия) и ID Quantique (Швейцария). В работе исследованы их квантовые эффективности, частоты темнового счета и вероятности послеимпульсов. Результаты тестирования показали взаимозаменяемость детекторов, несоответствие зарубежных детекторов заявленным характеристикам и продемонстрировали потенциал отечественной разработки.
Теги: id quantique qrate quantum technologies russian production single photon detector детектор одиночных фотонов квантовые технологии российское производство
Сравнение отечественных детекторов одиночных фотонов от QRate c аналогами от ID Quantique
С. Н. Мосенцов 1, А. В. Лосев 2, В. В. Заводиленко 2, А. А. Филяев 2, И. Д. Павлов 1, Н. В. Буров1
АО «ЛЛС», Санкт-Петербург, Россия
ООО «КуРэйт», Москва, Россия
Статья посвящена сравнению характеристик детекторов одиночных фотонов производителей QRate (Россия) и ID Quantique (Швейцария). В работе исследованы их квантовые эффективности, частоты темнового счета и вероятности послеимпульсов. Результаты тестирования показали взаимозаменяемость детекторов, несоответствие зарубежных детекторов заявленным характеристикам и продемонстрировали потенциал отечественной разработки.
Ключевые слова: детектор одиночных фотонов, квантовые технологии, ID Quantique, QRate, российское производство
Статья получена: 21.01.2023
Статья принята: 14.02.2023
Введение
Российская компания QRate, разработчик и поставщик комплексных аппаратно-программных решений для обеспечения информационной безопасности с помощью квантовых технологий, совместно со специалистами АО «ЛЛС» на базе своей научно-исследовательской лаборатории провела тестирование детекторов одиночных фотонов (ДОФ) собственного производства и производства ID Quantique (Швейцария).
На все ДОФ подавались когерентные состояния со статистикой 0,1 фотон/импульс. Т.е. в среднем на 10 приходящих на ДОФ световых импульсов приходился один импульс с 1 фотоном и девять импульсов без фотонов. Исследуемые ДОФ сконструированы таким образом, чтобы за счет использования эффекта лавинного электронного умножения генерировать на выходе токовый импульс при поглощении даже одного фотона фоточувствительной областью детектора.
Целями исследования являлись сравнительная характеризация отечественных ДОФ с зарубежными аналогами и изучение реальных характеристик зарубежных ДОФ.
В тестах принимало участие четыре модели детекторов:
две модели QRate:
QRATE-SPD-GEN1-FR и QRATE-SPD-GEN2-FR;
две модели ID Quantique:
IDQube-NIR-FR-MMF-LN и ID230.
Устройство системы
и алгоритм работы
Тестирование детекторов одиночных фотонов производили с помощью специального автоматизированного измерительного стенда, специально разработанного для измерения эксплуатационных параметров ДОФ. Стенд включает в себя:
систему синхронизации,
источник лазерных импульсов,
систему светоделителей (BS),
систему управляемых оптических аттенюаторов с регулируемой выходной мощностью,
испытываемый ДОФ,
частотомер,
осциллограф.
В конструкции стенда предусмотрен дополнительный оптический адаптер (OA) для организации параллельных измерений двух ДОФ. Все компоненты этой системы управляются ПО, созданным в среде LabVIEW.
Принципиальная схема автоматизированного измерительного стенда эксплуатационных параметров ДОФ показана на рис. 1. Утолщенные черные связи обозначают контакт двух устройств с использованием ВЧ-коаксиальных кабелей, тонкие – оптические волокна. На рис. 2 представлены отдельные узлы автоматизированного измерительного стенда эксплуатационных параметров ДОФ.
Лазерные импульсы и стробирующие электрические сигналы генерируются в одинаковой частотной сетке, а фазовый сдвиг между ними контролируется системой синхронизации. Система синхронизации представляет собой программируемую логическую интегральную схему (ПЛИС), используемую в качестве генератора опорной частоты для высокочастотного драйвера лазера и ДОФ. Относительную фазу между лазерными импульсами и синусоидальными стробирующими импульсами ДОФ можно варьировать для достижения максимально возможной скорости счета при неизменных прочих параметрах. Сам лазерный источник является лазерным диодом с центральной длиной волны 1 550,12 нм, смонтированным на драйверную плату (рис. 3) и настраиваемым через консольную строку на компьютере.
Оптические импульсы с источника поступают на вход светоделителя, где расщепляются на две компоненты с интенсивностью в соотношении 97 / 3. Светоделитель используется для того, чтобы с помощью детектирования части мощности, падающей на многофотонный детектор, иметь возможность управлять формой, длительностью и частотой повторения лазерных импульсов в слабомощном оптическом плече. На вход системы из двух последовательно соединенных управляемых аттенюаторов поступает свет значительно меньшей интенсивности. Поскольку мощность светового излучения, прошедшего через первый аттенюатор, может быть измерена, а второй аттенюатор имеет фиксированный коэффициент ослабления, выходную мощность лазерных импульсов можно регулировать и поддерживать равной примерно 0,1 фотона в импульсе. Такой сигнал и попадает на вход ДОФ.
Выходной электрический сигнал с ДОФ поступает одновременно на частотомер и осциллограф посредством делителя электрической мощности. Из показаний частотомера определяются эффективность детектирования фотонов, квантовая эффективность (PDE или QE) и частота темнового счета (DCR). На осциллографе отображается гистограмма количества срабатываний во времени, по которой определяются мертвое время (DT) и вероятность послеимпульсов (AP).
Калибровка системы
В начале работы источник лазерного излучения нуждается в калибровке. Частота следования оптических импульсов, а также их длительность фиксируются с помощью осциллографа и многофотонного детектора посредством подключения оптического выхода лазера к детектору, который, в свою очередь, подключен к осциллографу (рис. 4).
На рис. 5 изображена осциллограмма оптического импульса лазерного источника. По ней можно определить, что параметр FWHM равен примерно 40 пс. По рис. 6 хорошо видно, что частота следования лазерных импульсов равна 100 кГц. Зная эту частоту, можно выставить требуемую оптическую мощность при помощи аттенюатора таким образом, чтобы учитывались все потери в волоконно-оптической линии и по итогу в детектор входила такая оптическая мощность, которая соответствовала бы генерации когерентных состояний со статистикой 0,1 фотон/импульс. Зависимость средней оптической мощности от частоты следования оптических импульсов для такой генерации представлена на рис. 7. В качестве опорных точек были взяты частоты 10 кГц, 100 кГц, 1 МГц, 156,25 МГц и 312,5 МГц. Выбор последних двух частот обусловлен работой детекторов QRate на данных частотах.
После калибровки источник лазерных импульсов подключается непосредственно к исследуемому ДОФ. Во всех дальнейших замерах была установлена частота 100 кГц и соответствующая средняя мощность 4,75 нВт на входе в детектор.
Результаты измерений
Измерения были проведены для всех четырех детекторов. Результаты тестирования фотодетекторов были сведены в таблицы, а типичное изображение гистограммы накопления отсчетов представлено на рис. 8.
Для подстройки общего масштаба и наглядности представления всего ряда данных первый пик в этой и всех последующих гистограммах был уменьшен в 100 раз. Из гистограммы на рис. 9 хорошо видно, что мертвое время в детекторе (в данном случае это результат тестирования QRATE-SPD-GEN1-FR) составляет 40 мкс.
Накопление и гистограммирование отсчетов в зависимости от времени производилось как для измерения длительности мертвого времени, так и для расчета вероятности послеимпульсов. Для расчета вероятности послеимпульсов бралось значение количества сигнальных отсчетов фотонов в нулевом пике и количество отсчетов, произошедших между первым и вторым пиками импульсов. Стократное отношение количества отсчетов в этом диапазоне к количеству отсчетов в нулевом пике и дает примерное значение вероятности послеимпульсов.
Детектор QRATE-SPD-GEN1-FR
Для детектора QRATE-SPD-GEN1-FR были следующие предустановки и результаты вычислений (табл. 1).
Для расчета вероятности послеимпульсов (AP) была сделана экспозиция на протяжении 5 минут. За это время система накопила 23 763 отсчетов фотонов в нулевом пике и 177 отсчетов между последующими импульсами. В соответствии с описанной выше формулой имеем:
.
Детектор QRATE-SPD-GEN2-FR
Аналогично алгоритму расчета параметров для QRATE-SPD-GEN1-FR были получены следующие данные для QRATE-SPD-GEN2-FR (табл. 2).
Детектор IDQube-NIR-FR-MMF-LN
Для расширения оценки детекторов данные для ДОФ от ID Quantique снимались для разной QE. Также были сняты значения напряжения смещения для каждой квантовой эффективности (табл. 3).
На рис. 12 отражено изменение числа темновых и сигнальных отсчетов в зависимости от изменения квантовой эффективности. Ожидаемо уровень отсчетов растет пропорционально друг другу по мере увеличения квантовой эффективности. Однако при расчете реальной квантовой эффективности и ее сравнении с установленными значениями была выявлена деградация реального значения QE при приближении к максимально допустимым в ПО величинам (рис. 13).
Для модели IDQube-NIR-FR-MMF-LN расчет вероятности послеимпульсов производился по той же методике, что использовалась для ДОФ QRATE-SPD-GEN1-FR (рис. 14). Хорошо видно, что вероятность появления послеимпульсов также растет по мере увеличения значения квантовой эффективности (табл. 4).
Детектор ID230
В отличие от исследованных ранее детекторов, ДОФ ID230 имеет принципиально другую систему охлаждения, обеспечивающую более низкую температуру для фоточувствительного элемента (табл. 5, 6). Это сказывается на более хороших значениях темновых отсчетов (рис. 15) и намного более низких значениях вероятности послеимпульсов (рис. 16).
Выводы
По итогу проведенных исследований сделано заключение, что при равных условиях эксплуатации детекторы QRATE-SPD-GEN1-FR и QRATE-SPD-GEN2-FR имеют почти равные характеристики по квантовой эффективности, однако у QRATE-SPD-GEN2-FR наблюдаются более хорошие частоты темнового счета, что несомненно является проявлением усовершенствованной технологии изготовления дeтектора QRATE-SPD-GEN2-FR (табл. 7).
Исследование детекторов швейцарского производства от ID Quantique показало, что в ряде заявленных параметров есть некоторые, которые не соответствуют указанным паспортным данным. Это коснулось главным образом квантовой эффективности детекторов. Имеются значительные просадки на максимально допустимых ПО значениях QE.
Если сравнивать детекторы российского производства от QRate с детекторами от ID Quantique на одной квантовой эффективности (порядка 10–13%), то можно сказать, что детекторы QRate в основном равнозначны и взаимозаменяемы по отношению к моделям серии IDQube. Конечно, их нельзя сравнивать с моделью ID230, так как в последней используется иной подход к охлаждению, обеспечивающий иные характеристики детектора (табл. 8).
Благодарности
Инженеры компании АО «ЛЛС» благодарят коллег из компании QRate за предоставленную для проведения работы систему в своей исследовательской лаборатории, а также за большую помощь в обработке данных и подготовке материалов.
REFERENCES
Losev V. et al. Dead Time Duration and Active Reset Influence on the Afterpulse Probability of InGaAs/InP Single-Photon Avalanche Diodes. IEEE Journal of Quantum Electronics. June 2022;58(3): 1–11. Art no. 4500111. Doi: 10.1109/JQE.2022.3171671.
Losev V., Zavodilenko V., Koziy A., Kurochkin Y., Gorbatsevich A. Dependence of Functional Parameters of Sine-Gated InGaAs/InP Single-Photon Avalanche Diodes on the Gating Parameters. IEEE Photonics Journal. April 2022; 14(2): 1–9. Art no. 6817109. Doi: 10.1109/JPHOT.2022.3148204.
Информация об авторах
С. Н. Мосенцов, инженер по квантовым коммуникациям АО «ЛЛС», Санкт-Петербург, Россия.
ORCID: 0000-0003-2678-9663
А. В. Лосев, начальник отдела разработки ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0002-6030-2532
И. Д. Павлов, технический директор ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0001-8865-556X
В. В. Заводиленко, ведущий инженер ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0002-3252-2984
А. А. Филяев, инженер научного проекта ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0001-7319-8001
Н. В. Буров, генеральный директор АО «ЛЛС», Санкт-Петербург, Россия.
Вклад авторов
Статья подготовлена на основе работы всех членов авторского коллектива: С. Н. Мосенцов – сбор и анализ данных, написание и верстка статьи; А. В. Лосев – техническая консультация и разработка ДОФ; И. Д. Павлов – руководство проектом по разработке ДОФ; В. В. Заводиленко – разработка ДОФ; А. А. Филяев – сбор и анализ данных; Н. В. Буров – организация работы и обсуждение результатов.
С. Н. Мосенцов 1, А. В. Лосев 2, В. В. Заводиленко 2, А. А. Филяев 2, И. Д. Павлов 1, Н. В. Буров1
АО «ЛЛС», Санкт-Петербург, Россия
ООО «КуРэйт», Москва, Россия
Статья посвящена сравнению характеристик детекторов одиночных фотонов производителей QRate (Россия) и ID Quantique (Швейцария). В работе исследованы их квантовые эффективности, частоты темнового счета и вероятности послеимпульсов. Результаты тестирования показали взаимозаменяемость детекторов, несоответствие зарубежных детекторов заявленным характеристикам и продемонстрировали потенциал отечественной разработки.
Ключевые слова: детектор одиночных фотонов, квантовые технологии, ID Quantique, QRate, российское производство
Статья получена: 21.01.2023
Статья принята: 14.02.2023
Введение
Российская компания QRate, разработчик и поставщик комплексных аппаратно-программных решений для обеспечения информационной безопасности с помощью квантовых технологий, совместно со специалистами АО «ЛЛС» на базе своей научно-исследовательской лаборатории провела тестирование детекторов одиночных фотонов (ДОФ) собственного производства и производства ID Quantique (Швейцария).
На все ДОФ подавались когерентные состояния со статистикой 0,1 фотон/импульс. Т.е. в среднем на 10 приходящих на ДОФ световых импульсов приходился один импульс с 1 фотоном и девять импульсов без фотонов. Исследуемые ДОФ сконструированы таким образом, чтобы за счет использования эффекта лавинного электронного умножения генерировать на выходе токовый импульс при поглощении даже одного фотона фоточувствительной областью детектора.
Целями исследования являлись сравнительная характеризация отечественных ДОФ с зарубежными аналогами и изучение реальных характеристик зарубежных ДОФ.
В тестах принимало участие четыре модели детекторов:
две модели QRate:
QRATE-SPD-GEN1-FR и QRATE-SPD-GEN2-FR;
две модели ID Quantique:
IDQube-NIR-FR-MMF-LN и ID230.
Устройство системы
и алгоритм работы
Тестирование детекторов одиночных фотонов производили с помощью специального автоматизированного измерительного стенда, специально разработанного для измерения эксплуатационных параметров ДОФ. Стенд включает в себя:
систему синхронизации,
источник лазерных импульсов,
систему светоделителей (BS),
систему управляемых оптических аттенюаторов с регулируемой выходной мощностью,
испытываемый ДОФ,
частотомер,
осциллограф.
В конструкции стенда предусмотрен дополнительный оптический адаптер (OA) для организации параллельных измерений двух ДОФ. Все компоненты этой системы управляются ПО, созданным в среде LabVIEW.
Принципиальная схема автоматизированного измерительного стенда эксплуатационных параметров ДОФ показана на рис. 1. Утолщенные черные связи обозначают контакт двух устройств с использованием ВЧ-коаксиальных кабелей, тонкие – оптические волокна. На рис. 2 представлены отдельные узлы автоматизированного измерительного стенда эксплуатационных параметров ДОФ.
Лазерные импульсы и стробирующие электрические сигналы генерируются в одинаковой частотной сетке, а фазовый сдвиг между ними контролируется системой синхронизации. Система синхронизации представляет собой программируемую логическую интегральную схему (ПЛИС), используемую в качестве генератора опорной частоты для высокочастотного драйвера лазера и ДОФ. Относительную фазу между лазерными импульсами и синусоидальными стробирующими импульсами ДОФ можно варьировать для достижения максимально возможной скорости счета при неизменных прочих параметрах. Сам лазерный источник является лазерным диодом с центральной длиной волны 1 550,12 нм, смонтированным на драйверную плату (рис. 3) и настраиваемым через консольную строку на компьютере.
Оптические импульсы с источника поступают на вход светоделителя, где расщепляются на две компоненты с интенсивностью в соотношении 97 / 3. Светоделитель используется для того, чтобы с помощью детектирования части мощности, падающей на многофотонный детектор, иметь возможность управлять формой, длительностью и частотой повторения лазерных импульсов в слабомощном оптическом плече. На вход системы из двух последовательно соединенных управляемых аттенюаторов поступает свет значительно меньшей интенсивности. Поскольку мощность светового излучения, прошедшего через первый аттенюатор, может быть измерена, а второй аттенюатор имеет фиксированный коэффициент ослабления, выходную мощность лазерных импульсов можно регулировать и поддерживать равной примерно 0,1 фотона в импульсе. Такой сигнал и попадает на вход ДОФ.
Выходной электрический сигнал с ДОФ поступает одновременно на частотомер и осциллограф посредством делителя электрической мощности. Из показаний частотомера определяются эффективность детектирования фотонов, квантовая эффективность (PDE или QE) и частота темнового счета (DCR). На осциллографе отображается гистограмма количества срабатываний во времени, по которой определяются мертвое время (DT) и вероятность послеимпульсов (AP).
Калибровка системы
В начале работы источник лазерного излучения нуждается в калибровке. Частота следования оптических импульсов, а также их длительность фиксируются с помощью осциллографа и многофотонного детектора посредством подключения оптического выхода лазера к детектору, который, в свою очередь, подключен к осциллографу (рис. 4).
На рис. 5 изображена осциллограмма оптического импульса лазерного источника. По ней можно определить, что параметр FWHM равен примерно 40 пс. По рис. 6 хорошо видно, что частота следования лазерных импульсов равна 100 кГц. Зная эту частоту, можно выставить требуемую оптическую мощность при помощи аттенюатора таким образом, чтобы учитывались все потери в волоконно-оптической линии и по итогу в детектор входила такая оптическая мощность, которая соответствовала бы генерации когерентных состояний со статистикой 0,1 фотон/импульс. Зависимость средней оптической мощности от частоты следования оптических импульсов для такой генерации представлена на рис. 7. В качестве опорных точек были взяты частоты 10 кГц, 100 кГц, 1 МГц, 156,25 МГц и 312,5 МГц. Выбор последних двух частот обусловлен работой детекторов QRate на данных частотах.
После калибровки источник лазерных импульсов подключается непосредственно к исследуемому ДОФ. Во всех дальнейших замерах была установлена частота 100 кГц и соответствующая средняя мощность 4,75 нВт на входе в детектор.
Результаты измерений
Измерения были проведены для всех четырех детекторов. Результаты тестирования фотодетекторов были сведены в таблицы, а типичное изображение гистограммы накопления отсчетов представлено на рис. 8.
Для подстройки общего масштаба и наглядности представления всего ряда данных первый пик в этой и всех последующих гистограммах был уменьшен в 100 раз. Из гистограммы на рис. 9 хорошо видно, что мертвое время в детекторе (в данном случае это результат тестирования QRATE-SPD-GEN1-FR) составляет 40 мкс.
Накопление и гистограммирование отсчетов в зависимости от времени производилось как для измерения длительности мертвого времени, так и для расчета вероятности послеимпульсов. Для расчета вероятности послеимпульсов бралось значение количества сигнальных отсчетов фотонов в нулевом пике и количество отсчетов, произошедших между первым и вторым пиками импульсов. Стократное отношение количества отсчетов в этом диапазоне к количеству отсчетов в нулевом пике и дает примерное значение вероятности послеимпульсов.
Детектор QRATE-SPD-GEN1-FR
Для детектора QRATE-SPD-GEN1-FR были следующие предустановки и результаты вычислений (табл. 1).
Для расчета вероятности послеимпульсов (AP) была сделана экспозиция на протяжении 5 минут. За это время система накопила 23 763 отсчетов фотонов в нулевом пике и 177 отсчетов между последующими импульсами. В соответствии с описанной выше формулой имеем:
.
Детектор QRATE-SPD-GEN2-FR
Аналогично алгоритму расчета параметров для QRATE-SPD-GEN1-FR были получены следующие данные для QRATE-SPD-GEN2-FR (табл. 2).
Детектор IDQube-NIR-FR-MMF-LN
Для расширения оценки детекторов данные для ДОФ от ID Quantique снимались для разной QE. Также были сняты значения напряжения смещения для каждой квантовой эффективности (табл. 3).
На рис. 12 отражено изменение числа темновых и сигнальных отсчетов в зависимости от изменения квантовой эффективности. Ожидаемо уровень отсчетов растет пропорционально друг другу по мере увеличения квантовой эффективности. Однако при расчете реальной квантовой эффективности и ее сравнении с установленными значениями была выявлена деградация реального значения QE при приближении к максимально допустимым в ПО величинам (рис. 13).
Для модели IDQube-NIR-FR-MMF-LN расчет вероятности послеимпульсов производился по той же методике, что использовалась для ДОФ QRATE-SPD-GEN1-FR (рис. 14). Хорошо видно, что вероятность появления послеимпульсов также растет по мере увеличения значения квантовой эффективности (табл. 4).
Детектор ID230
В отличие от исследованных ранее детекторов, ДОФ ID230 имеет принципиально другую систему охлаждения, обеспечивающую более низкую температуру для фоточувствительного элемента (табл. 5, 6). Это сказывается на более хороших значениях темновых отсчетов (рис. 15) и намного более низких значениях вероятности послеимпульсов (рис. 16).
Выводы
По итогу проведенных исследований сделано заключение, что при равных условиях эксплуатации детекторы QRATE-SPD-GEN1-FR и QRATE-SPD-GEN2-FR имеют почти равные характеристики по квантовой эффективности, однако у QRATE-SPD-GEN2-FR наблюдаются более хорошие частоты темнового счета, что несомненно является проявлением усовершенствованной технологии изготовления дeтектора QRATE-SPD-GEN2-FR (табл. 7).
Исследование детекторов швейцарского производства от ID Quantique показало, что в ряде заявленных параметров есть некоторые, которые не соответствуют указанным паспортным данным. Это коснулось главным образом квантовой эффективности детекторов. Имеются значительные просадки на максимально допустимых ПО значениях QE.
Если сравнивать детекторы российского производства от QRate с детекторами от ID Quantique на одной квантовой эффективности (порядка 10–13%), то можно сказать, что детекторы QRate в основном равнозначны и взаимозаменяемы по отношению к моделям серии IDQube. Конечно, их нельзя сравнивать с моделью ID230, так как в последней используется иной подход к охлаждению, обеспечивающий иные характеристики детектора (табл. 8).
Благодарности
Инженеры компании АО «ЛЛС» благодарят коллег из компании QRate за предоставленную для проведения работы систему в своей исследовательской лаборатории, а также за большую помощь в обработке данных и подготовке материалов.
REFERENCES
Losev V. et al. Dead Time Duration and Active Reset Influence on the Afterpulse Probability of InGaAs/InP Single-Photon Avalanche Diodes. IEEE Journal of Quantum Electronics. June 2022;58(3): 1–11. Art no. 4500111. Doi: 10.1109/JQE.2022.3171671.
Losev V., Zavodilenko V., Koziy A., Kurochkin Y., Gorbatsevich A. Dependence of Functional Parameters of Sine-Gated InGaAs/InP Single-Photon Avalanche Diodes on the Gating Parameters. IEEE Photonics Journal. April 2022; 14(2): 1–9. Art no. 6817109. Doi: 10.1109/JPHOT.2022.3148204.
Информация об авторах
С. Н. Мосенцов, инженер по квантовым коммуникациям АО «ЛЛС», Санкт-Петербург, Россия.
ORCID: 0000-0003-2678-9663
А. В. Лосев, начальник отдела разработки ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0002-6030-2532
И. Д. Павлов, технический директор ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0001-8865-556X
В. В. Заводиленко, ведущий инженер ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0002-3252-2984
А. А. Филяев, инженер научного проекта ООО «КуРэйт», Москва, Россия.
ORCID: 0000-0001-7319-8001
Н. В. Буров, генеральный директор АО «ЛЛС», Санкт-Петербург, Россия.
Вклад авторов
Статья подготовлена на основе работы всех членов авторского коллектива: С. Н. Мосенцов – сбор и анализ данных, написание и верстка статьи; А. В. Лосев – техническая консультация и разработка ДОФ; И. Д. Павлов – руководство проектом по разработке ДОФ; В. В. Заводиленко – разработка ДОФ; А. А. Филяев – сбор и анализ данных; Н. В. Буров – организация работы и обсуждение результатов.
Отзывы читателей
