eng
Выпуск #5/2021
П. О. Якушенков, Е. А. Чешев, И. М. Тупицын
Исследование синхронизации мод лазера с диодной накачкой для генератора несущей в фотонных схемах
Исследование синхронизации мод лазера с диодной накачкой для генератора несущей в фотонных схемах
Просмотры: 1660
DOI: 10.22184/1993-7296.FRos.2021.15.5.420.426
В радиофотонике лазеры являются генераторами, аналогично электронным в радиоэлектронике. Для генерации несущей в фотонных информационных системах используются лазеры с синхронизацией мод. Статья посвящена результатам исследования диодной накачки для лазера с синхронизацией мод и их сравнению с результатами волоконной накачки.
В радиофотонике лазеры являются генераторами, аналогично электронным в радиоэлектронике. Для генерации несущей в фотонных информационных системах используются лазеры с синхронизацией мод. Статья посвящена результатам исследования диодной накачки для лазера с синхронизацией мод и их сравнению с результатами волоконной накачки.
Теги: diode pumping high frequency pulse train kerr lens mode-locked laser saturable absorber высокочастотная последовательность импульсов диодная накачка керровская линза лазер с синхронизацией мод насыщающийся поглотитель
Исследование синхронизации мод лазера с диодной накачкой для генератора несущей в фотонных схемах
П. О. Якушенков, Е. А. Чешев, И. М. Тупицын
Физический институт им. П. Н. Лебедева РАН, Москва, Россия
В радиофотонике лазеры являются генераторами, аналогично электронным в радиоэлектронике. Для генерации несущей в фотонных информационных системах используются лазеры с синхронизацией мод. Статья посвящена результатам исследования диодной накачки для лазера с синхронизацией мод и их сравнению с результатами волоконной накачки.
Ключевые слова: диодная накачка, лазер с синхронизацией мод, высокочастотная последовательность импульсов, керровская линза, насыщающийся поглотитель
Статья поступила: 20.08.2021
Статья принята: 02.09.2021
ВВЕДЕНИЕ
За последние 10 лет объем передаваемой информации вырос в 50 раз. Потребности в СВЧ-устройствах приема, передачи и обработки сигнала неуклонно возрастают. Быстродействие кремниевых интегральных схем замерло на отметке 3,5 ГГц. В прошедшее десятилетие увеличение производительности происходит преимущественно за счет реализации многопоточности вычислений, в целом ряде областей электроника приблизилась к физическому пределу. В XXI веке радиофотоника становится приоритетным направлением исследований. К настоящему времени разработана богатая элементная база интегральной оптоэлектроники, связанная с обработкой сигнала в оптоволоконных линиях связи: разветвители и сумматоры, спектральные, модовые и поляризационные фильтры, модуляторы, коммутаторы, дефлекторы и другие элементы.
Генератором сигналов в интегральных оптических схемах служит лазер. Поскольку для фотонных информационных систем очень важно отношение сигнал / шум, то из-за спонтанного излучения и пичков используют лазеры, работающие в режиме синхронизации мод и генерирующие ультракороткие мощные импульсы с высокой скважностью.
Существуют множество способов добиться синхронизации мод. При активной синхронизации мод используют внешний генератор (частота следования импульсов получается около 5 ГГц и длительность импульса 48 пс) [1, 2]. При пассивной синхронизации мод – KLM – метод (метод синхронизации мод излучения с помощью нелинейно-оптического эффекта Керра, англ. – Kerr Lens Mode-locking) (длительность импульса 82 фс и частота следования 4 ГГц) [3]; асыщающиеся поглотители (длительность импульса 20 пс и частота следования 10 ГГц) [4]; SESAM - Semiconductor saturable-absorber mirror (длительность импульса 3 пс и частота следования 160 ГГц) [5, 6]; Ti:sapphire (самая короткая длительность импульса 6 фс и частота следования 86 MГц) и MIXEL – Modelocked integrated external-cavity surface emitting laser (длительность импульса 500 фс и частота следования 100 ГГц). Все они предназначены для того, чтобы добиться создания одинаковой фазы у разных мод, появляющихся в резонаторе, то есть сфазировать моды генерации лазера.
Для интегральных фотонных схем генератором может служить полупроводниковый лазер. Можно выращивать гетероструктуру с полупроводниковым лазером и диодом накачки непосредственно на интегральной схеме. Тогда излучение от полупроводникового лазера будет сразу попадать в попадать в планарные волноводы, сформированные на подложке.
Либо излучение можно заводить в схему из внешнего источника с лучшими характеристиками, но с большими потерями, например из волоконного лазера. Существуют очень качественные внешние волоконные источники лазерных импульсов длительностью порядка фемтосекунд и с частотами следования порядка сотен гигагерц. Также волоконная накачка позволяет сформировать хорошую керровскую линзу благодаря более оптимальному распределению интенсивности по площади пятна накачки. Моды могут синхронизовываться благодаря эффекту возникновения керровской линзы, появляющейся в кристалле в результате поглощения энергии накачки за счет формирования термолинзы.
Керровская линза моделирует тем самым показатель преломления, что заставляет моды распространяться на одном и том же участке оптического пути в одной и той же фазе, генерируя большую интенсивность излучения. Интенсивность усиливает эффект KLM до тех пор, пока моды будут синхронизироваться. Это нелинейный эффект третьего порядка, аналогичный явлению самофокусировки. Эффективное фокусное расстояние керровской линзы можно примерно оценить как f = r2 / 4n2I, где r – радиус пятна, n2 – нелинейный показатель преломления I – интенсивность. Поскольку это термолинза, то распределение температуры подчиняется параболическому закону, более точно его можно оценить как [7]:
,
где А – поглощательная способность среды;
I0 – интенсивность падающего излучения; a = λ / ρc – температуропроводность, функция интеграла вероятности , функция ошибок . При этом радиус пятна моды может быть вычислен, как , где L = l / n – эффективная длина, l – длина нелинейного кристалла. В одной из работ [8] благодаря такой самофокусировке размер пятна изменялся от 0,2 до 0,05 мм.
Оптические свойства твердотельного лазера в процессе генерации излучения значительно изменяются из-за появления термооптических неоднородностей при неравномерном нагреве в процессе накачки. Появление термолинзы можно моделировать линзой, оптическая сила которой зависит от мощности накачки.
В связи с этим целью данной работы стало исследование генерации высокочастотной (ГГц) последовательности импульсов на нелинейном кристалле Nd : YVO4 с диодной накачкой.
ДИОДНАЯ НАКАЧКА
Для получения высокочастотной последовательности импульсов на нелинейном кристалле Nd : YVO4 с диодной накачкой использовалась схема, представленная на рис. 1.
Питание лазерного диода шло от блока управления, который также поддерживал заданную температуру с помощью термодатчика и элемента Пельтье. На диод наклеивалась цилиндрическая линза Л1, а линза Л2 фокусировала накачку на активный элемент. Плоское зеркало З1 было расположено вплотную к активному элементу; сферическое зеркало З2 имело радиус кривизны 300 мм и отражение 95%; длина резонатора составила 15 см; частота, соответствующая времени обхода резонатора, 1 ГГц. Активный элемент Nd : YVO4 имел длину 0,5 мм и уровень легирования 0,5%. Сигнал с приемника анализировался на осциллографе. Для выставления элементов по оптической оси использовалась лазерная указка, а также отдельно анализировался спектр выходного излучения диода и лазера с помощью спектрометра. Пороговый ток диода составлял 1,7–1,8 А. Для накачки активного элемента спектр диода настраивался на максимальное поглощение элементом – на длину волны 808 нм, для этого температура диода поддерживалась на уровне 28 °C.
Радиус пятна моды рассчитывался по формулам для Гаусова пучка. При выбранном для экперимента резонаторе он составлял около 200 мкм (рис. 2). Накачка на активный элемент фокусировалась в пятно диаметром около 150 мкм (из опыта известно, что для эффективной перекачки энергии в моду излучения фокусировать излучение накачки лучше в пятно, чуть меньшего радиуса моды, чтоб не создавать лишних термооптических эффектов). Длина волны генерации излучения – 1 064 нм. На осциллографе (рис. 3) наблюдалась высокочастотная последовательность импульсов с частотой 1 ГГц, соответствующая времени обхода резонатора. На рис. 4 наблюдались межмодовые биения, соответствующие частичной синхронизации мод. Выполнив преобразование Фурье такого сигнала, мы заметили, что часть мод оказалась сфазированной, в отличие от сигнала без синхронизованных мод с разными случайными фазами, где мы наблюдали бы равномерный белый шум. Далее мы варьировали длину резонатора в области устойчивости от 15 см до 30 см (для расчета области устойчивости резонатора использовалась программа reZonator).
При длине резонатора 22 см (ближе к рассчитанной границе области устойчивости) также наблюдалась частичная синхронизация мод (рис. 5). Частота следования импульсов соответствовала времени обхода резонатора – около 800 МГц. При такой длине резонатора полной синхронизации мод достигнуть не удалось даже при разных уровнях мощности накачки, потому что не удается синхронизовать нестабильные моды, как и в случае с резонатором длиной 15 см.
На длине резонатора около 17 см наблюдалась почти полная синхронизация мод при мощности накачки 2,7 А (рис. 6), а при мощности накачки 3 А была получена полная синхронизация (рис. 7); при накачке 3,5 А опять наблюдалась частичная синхронизация (рис. 8) в связи с появлением новых мод, которые не синхронизируются. Для того чтобы добиться большей синхронизации мод планировалось увеличивать мощность накачки.
По нашему мнению, это позволило бы усилить самофокусировку и эффект образования керровской линзы. А для того чтобы эффект продолжал усиливаться с появлением новых мод, планировалось взять кристалл с меньшим легированием (0,2%), и соответственно большим нелинейным показателем преломления. Оптимальный уровень легирования зависит от конфигурации резонатора, диаметра пятна накачки и не только.
Взяв кристалл с меньшей концентрацией примеси (обеспечив бóльший нелинейный показатель преломления), мы получали меньше генерируемых мод, потому что при этом порог генерации излучения возрастал. В опыте все генерируемые моды удавалось полностью синхронизовать. Однако, когда все моды удавалось синхронизировать, процесс самофокусировки заканчивался, поскольку в отличие от использования кристалла с более высоким легированием, в нашем случае новых мод не появляется. Мы наблюдали появляющиеся и сразу же полностью исчезающие синхронизированные моды.
В связи с таким результатом мы решили для лучшей самофокусировки поставить насыщающийся поглотитель (рис. 9). В этом случае мы стали свидетелями появления стабильных полностью синхронизованных мод – наблюдалась стабильная самофокусировка.
В статье «Compact efficient multi-GHz Kerr-lens modelocked diode-pumped Nd : YVO4 laser» [8] авторы описали эксперимент с получением синхронизации мод при использовании волоконной накачки.
На фотонной интегральной схеме диодную накачку можно осуществить непосредственно на схеме, однако волоконная накачка с более высокими потерями может сформировать более хорошую керровскую линзу благодаря более оптимальному распределению интенсивности по площади лазерного пятна накачки. Однако авторы отмечают, что при волоконной накачке синхронизация мод и генерация стабильных высокочастотных импульсов была гораздо хуже, чем при использовании диодной накачки и насыщающегося поглотителя.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Сравнивая результаты экспериментов с использованием диодной и волоконной накачки, мы приходим к выводу, что основную роль для синхронизации мод и генерации стабильных высокочастотных импульсов играет насыщающийся поглотитель, так что разница в керровской линзе при диодной и волоконной накачке не видна.
REFERENCES
Letohov B. C., Morozov B. H. Generaciya ul’trakorotkih impul’sov kogerentnogo sveta. ZHurnal tekhnicheskoj fiziki (JTP). 1967; 52(5):1296–1302.
Летохов B. C., Морозов B. H. Генерация ультракоротких импульсов когерентного света. Журнал технической физики. 1967; 52(5):1296–1302.
Longhi S., Sorbello G., Taccheo S., Laporta P. 5-GHz repetition-rate dual-wavelength pulse-train generation from an intracavity frequency-modulated Er-Yb: glass laser. Optics Letters. October 1, 1998; 23(19).
Leburn C. G., Lagatsky A. A., Brown C. T. A., Sibbett W. Femtosecond Cr4+: YAG laser with a 4 GHz pulse repetition rate. Electronics Letters. July 2004;40(13):805–807.
Ponarina M. V., Ohrimchuk A. G., Rybin M. G., Obrazcov P. A. GGc chastota povtoreniya pikosekundnyh impul’sov v volnovodnom Nd : YAG lazere. Kratkie soobshcheniya po fizike FIAN. 2019;3:35–40.
Понарина М. В., Охримчук А. Г., Рыбин М. Г., Образцов П. А. ГГц частота повторения пикосекундных импульсов в волноводном Nd : YAG лазере. Краткие сообщения по физике ФИАН. 2019;3:35–40.
Krainer L., Paschotta R., Lecomte S., Moser M., Weingarten K. J., Keller U. Compact Nd: YVO4 Lasers With Pulse Repetition Rates up to 160 GHz. IEEE Journal of Quantum Electronics. October 2002;38(10):1331–1338.
Jung I. D., Kärtner F. X., Matuschek N., Sutter D. H., Morier-Genoud F., Zhang G., Keller U. Self-starting 6.5‑fs pulses from a Ti: sapphire laser. Optics Letters. 1997; 22:1009–1011.
Klimkov YU.M., Majorov V. S., Horoshev M. V. Vzaimodejstvie lazernogo izlucheniya s veshchestvom: uchebnoe posobie. – M.: MIIGAiK, 2014.108 p.
Климков Ю. М., Майоров В. С., Хорошев М. В. Взаимодействие лазерного излучения с веществом: учебное пособие. – M.: МИИГАиК, 2014. 108 с.
Liang H. C., Ross C. C. Chen, Huang Y. J., Su K. W., Chen Y. F. Compact efficient multi-GHz Kerr-lens modelocked diode-pumped Nd : YVO4 laser. Optics Express. Dec. 2008;16(25): 21149–21154.
АВТОРЫ
Якушенков П. О., м. н. с., Лаборатория фотоники молекул, ФИАН им. П. Н. Лебедев, yakushenkovpo@lebedev.ru, Москва, Россия.
AuthorID: 934131
ORCID: 0000-0002-6171-3720
Чешев Е. А., к. ф.‑ м. н., в. н. с., Лаборатория полупроводниковых лазеров, ФИАН им. П. Н. Лебедев, cheshevea@lebedev.ru, Москва, Россия.
Researcher ID: N‑1588-2015
AuthorID: 160546
Тупицын И. М., м. н. с., Лаборатория полупроводниковых лазеров, ФИАН им. П. Н. Лебедев, tupitsynim@lebedev.ru, Москва, Россия.
ResearcherID: R‑5257-2017
Вклад авторов
Эксперименты были проделаны в рамках диссертационной работы Якушенкова П. О. при руководстве Чешева Е. А. и помощи в экспериментальной части Тупицына И. М.
П. О. Якушенков, Е. А. Чешев, И. М. Тупицын
Физический институт им. П. Н. Лебедева РАН, Москва, Россия
В радиофотонике лазеры являются генераторами, аналогично электронным в радиоэлектронике. Для генерации несущей в фотонных информационных системах используются лазеры с синхронизацией мод. Статья посвящена результатам исследования диодной накачки для лазера с синхронизацией мод и их сравнению с результатами волоконной накачки.
Ключевые слова: диодная накачка, лазер с синхронизацией мод, высокочастотная последовательность импульсов, керровская линза, насыщающийся поглотитель
Статья поступила: 20.08.2021
Статья принята: 02.09.2021
ВВЕДЕНИЕ
За последние 10 лет объем передаваемой информации вырос в 50 раз. Потребности в СВЧ-устройствах приема, передачи и обработки сигнала неуклонно возрастают. Быстродействие кремниевых интегральных схем замерло на отметке 3,5 ГГц. В прошедшее десятилетие увеличение производительности происходит преимущественно за счет реализации многопоточности вычислений, в целом ряде областей электроника приблизилась к физическому пределу. В XXI веке радиофотоника становится приоритетным направлением исследований. К настоящему времени разработана богатая элементная база интегральной оптоэлектроники, связанная с обработкой сигнала в оптоволоконных линиях связи: разветвители и сумматоры, спектральные, модовые и поляризационные фильтры, модуляторы, коммутаторы, дефлекторы и другие элементы.
Генератором сигналов в интегральных оптических схемах служит лазер. Поскольку для фотонных информационных систем очень важно отношение сигнал / шум, то из-за спонтанного излучения и пичков используют лазеры, работающие в режиме синхронизации мод и генерирующие ультракороткие мощные импульсы с высокой скважностью.
Существуют множество способов добиться синхронизации мод. При активной синхронизации мод используют внешний генератор (частота следования импульсов получается около 5 ГГц и длительность импульса 48 пс) [1, 2]. При пассивной синхронизации мод – KLM – метод (метод синхронизации мод излучения с помощью нелинейно-оптического эффекта Керра, англ. – Kerr Lens Mode-locking) (длительность импульса 82 фс и частота следования 4 ГГц) [3]; асыщающиеся поглотители (длительность импульса 20 пс и частота следования 10 ГГц) [4]; SESAM - Semiconductor saturable-absorber mirror (длительность импульса 3 пс и частота следования 160 ГГц) [5, 6]; Ti:sapphire (самая короткая длительность импульса 6 фс и частота следования 86 MГц) и MIXEL – Modelocked integrated external-cavity surface emitting laser (длительность импульса 500 фс и частота следования 100 ГГц). Все они предназначены для того, чтобы добиться создания одинаковой фазы у разных мод, появляющихся в резонаторе, то есть сфазировать моды генерации лазера.
Для интегральных фотонных схем генератором может служить полупроводниковый лазер. Можно выращивать гетероструктуру с полупроводниковым лазером и диодом накачки непосредственно на интегральной схеме. Тогда излучение от полупроводникового лазера будет сразу попадать в попадать в планарные волноводы, сформированные на подложке.
Либо излучение можно заводить в схему из внешнего источника с лучшими характеристиками, но с большими потерями, например из волоконного лазера. Существуют очень качественные внешние волоконные источники лазерных импульсов длительностью порядка фемтосекунд и с частотами следования порядка сотен гигагерц. Также волоконная накачка позволяет сформировать хорошую керровскую линзу благодаря более оптимальному распределению интенсивности по площади пятна накачки. Моды могут синхронизовываться благодаря эффекту возникновения керровской линзы, появляющейся в кристалле в результате поглощения энергии накачки за счет формирования термолинзы.
Керровская линза моделирует тем самым показатель преломления, что заставляет моды распространяться на одном и том же участке оптического пути в одной и той же фазе, генерируя большую интенсивность излучения. Интенсивность усиливает эффект KLM до тех пор, пока моды будут синхронизироваться. Это нелинейный эффект третьего порядка, аналогичный явлению самофокусировки. Эффективное фокусное расстояние керровской линзы можно примерно оценить как f = r2 / 4n2I, где r – радиус пятна, n2 – нелинейный показатель преломления I – интенсивность. Поскольку это термолинза, то распределение температуры подчиняется параболическому закону, более точно его можно оценить как [7]:
,
где А – поглощательная способность среды;
I0 – интенсивность падающего излучения; a = λ / ρc – температуропроводность, функция интеграла вероятности , функция ошибок . При этом радиус пятна моды может быть вычислен, как , где L = l / n – эффективная длина, l – длина нелинейного кристалла. В одной из работ [8] благодаря такой самофокусировке размер пятна изменялся от 0,2 до 0,05 мм.
Оптические свойства твердотельного лазера в процессе генерации излучения значительно изменяются из-за появления термооптических неоднородностей при неравномерном нагреве в процессе накачки. Появление термолинзы можно моделировать линзой, оптическая сила которой зависит от мощности накачки.
В связи с этим целью данной работы стало исследование генерации высокочастотной (ГГц) последовательности импульсов на нелинейном кристалле Nd : YVO4 с диодной накачкой.
ДИОДНАЯ НАКАЧКА
Для получения высокочастотной последовательности импульсов на нелинейном кристалле Nd : YVO4 с диодной накачкой использовалась схема, представленная на рис. 1.
Питание лазерного диода шло от блока управления, который также поддерживал заданную температуру с помощью термодатчика и элемента Пельтье. На диод наклеивалась цилиндрическая линза Л1, а линза Л2 фокусировала накачку на активный элемент. Плоское зеркало З1 было расположено вплотную к активному элементу; сферическое зеркало З2 имело радиус кривизны 300 мм и отражение 95%; длина резонатора составила 15 см; частота, соответствующая времени обхода резонатора, 1 ГГц. Активный элемент Nd : YVO4 имел длину 0,5 мм и уровень легирования 0,5%. Сигнал с приемника анализировался на осциллографе. Для выставления элементов по оптической оси использовалась лазерная указка, а также отдельно анализировался спектр выходного излучения диода и лазера с помощью спектрометра. Пороговый ток диода составлял 1,7–1,8 А. Для накачки активного элемента спектр диода настраивался на максимальное поглощение элементом – на длину волны 808 нм, для этого температура диода поддерживалась на уровне 28 °C.
Радиус пятна моды рассчитывался по формулам для Гаусова пучка. При выбранном для экперимента резонаторе он составлял около 200 мкм (рис. 2). Накачка на активный элемент фокусировалась в пятно диаметром около 150 мкм (из опыта известно, что для эффективной перекачки энергии в моду излучения фокусировать излучение накачки лучше в пятно, чуть меньшего радиуса моды, чтоб не создавать лишних термооптических эффектов). Длина волны генерации излучения – 1 064 нм. На осциллографе (рис. 3) наблюдалась высокочастотная последовательность импульсов с частотой 1 ГГц, соответствующая времени обхода резонатора. На рис. 4 наблюдались межмодовые биения, соответствующие частичной синхронизации мод. Выполнив преобразование Фурье такого сигнала, мы заметили, что часть мод оказалась сфазированной, в отличие от сигнала без синхронизованных мод с разными случайными фазами, где мы наблюдали бы равномерный белый шум. Далее мы варьировали длину резонатора в области устойчивости от 15 см до 30 см (для расчета области устойчивости резонатора использовалась программа reZonator).
При длине резонатора 22 см (ближе к рассчитанной границе области устойчивости) также наблюдалась частичная синхронизация мод (рис. 5). Частота следования импульсов соответствовала времени обхода резонатора – около 800 МГц. При такой длине резонатора полной синхронизации мод достигнуть не удалось даже при разных уровнях мощности накачки, потому что не удается синхронизовать нестабильные моды, как и в случае с резонатором длиной 15 см.
На длине резонатора около 17 см наблюдалась почти полная синхронизация мод при мощности накачки 2,7 А (рис. 6), а при мощности накачки 3 А была получена полная синхронизация (рис. 7); при накачке 3,5 А опять наблюдалась частичная синхронизация (рис. 8) в связи с появлением новых мод, которые не синхронизируются. Для того чтобы добиться большей синхронизации мод планировалось увеличивать мощность накачки.
По нашему мнению, это позволило бы усилить самофокусировку и эффект образования керровской линзы. А для того чтобы эффект продолжал усиливаться с появлением новых мод, планировалось взять кристалл с меньшим легированием (0,2%), и соответственно большим нелинейным показателем преломления. Оптимальный уровень легирования зависит от конфигурации резонатора, диаметра пятна накачки и не только.
Взяв кристалл с меньшей концентрацией примеси (обеспечив бóльший нелинейный показатель преломления), мы получали меньше генерируемых мод, потому что при этом порог генерации излучения возрастал. В опыте все генерируемые моды удавалось полностью синхронизовать. Однако, когда все моды удавалось синхронизировать, процесс самофокусировки заканчивался, поскольку в отличие от использования кристалла с более высоким легированием, в нашем случае новых мод не появляется. Мы наблюдали появляющиеся и сразу же полностью исчезающие синхронизированные моды.
В связи с таким результатом мы решили для лучшей самофокусировки поставить насыщающийся поглотитель (рис. 9). В этом случае мы стали свидетелями появления стабильных полностью синхронизованных мод – наблюдалась стабильная самофокусировка.
В статье «Compact efficient multi-GHz Kerr-lens modelocked diode-pumped Nd : YVO4 laser» [8] авторы описали эксперимент с получением синхронизации мод при использовании волоконной накачки.
На фотонной интегральной схеме диодную накачку можно осуществить непосредственно на схеме, однако волоконная накачка с более высокими потерями может сформировать более хорошую керровскую линзу благодаря более оптимальному распределению интенсивности по площади лазерного пятна накачки. Однако авторы отмечают, что при волоконной накачке синхронизация мод и генерация стабильных высокочастотных импульсов была гораздо хуже, чем при использовании диодной накачки и насыщающегося поглотителя.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Сравнивая результаты экспериментов с использованием диодной и волоконной накачки, мы приходим к выводу, что основную роль для синхронизации мод и генерации стабильных высокочастотных импульсов играет насыщающийся поглотитель, так что разница в керровской линзе при диодной и волоконной накачке не видна.
REFERENCES
Letohov B. C., Morozov B. H. Generaciya ul’trakorotkih impul’sov kogerentnogo sveta. ZHurnal tekhnicheskoj fiziki (JTP). 1967; 52(5):1296–1302.
Летохов B. C., Морозов B. H. Генерация ультракоротких импульсов когерентного света. Журнал технической физики. 1967; 52(5):1296–1302.
Longhi S., Sorbello G., Taccheo S., Laporta P. 5-GHz repetition-rate dual-wavelength pulse-train generation from an intracavity frequency-modulated Er-Yb: glass laser. Optics Letters. October 1, 1998; 23(19).
Leburn C. G., Lagatsky A. A., Brown C. T. A., Sibbett W. Femtosecond Cr4+: YAG laser with a 4 GHz pulse repetition rate. Electronics Letters. July 2004;40(13):805–807.
Ponarina M. V., Ohrimchuk A. G., Rybin M. G., Obrazcov P. A. GGc chastota povtoreniya pikosekundnyh impul’sov v volnovodnom Nd : YAG lazere. Kratkie soobshcheniya po fizike FIAN. 2019;3:35–40.
Понарина М. В., Охримчук А. Г., Рыбин М. Г., Образцов П. А. ГГц частота повторения пикосекундных импульсов в волноводном Nd : YAG лазере. Краткие сообщения по физике ФИАН. 2019;3:35–40.
Krainer L., Paschotta R., Lecomte S., Moser M., Weingarten K. J., Keller U. Compact Nd: YVO4 Lasers With Pulse Repetition Rates up to 160 GHz. IEEE Journal of Quantum Electronics. October 2002;38(10):1331–1338.
Jung I. D., Kärtner F. X., Matuschek N., Sutter D. H., Morier-Genoud F., Zhang G., Keller U. Self-starting 6.5‑fs pulses from a Ti: sapphire laser. Optics Letters. 1997; 22:1009–1011.
Klimkov YU.M., Majorov V. S., Horoshev M. V. Vzaimodejstvie lazernogo izlucheniya s veshchestvom: uchebnoe posobie. – M.: MIIGAiK, 2014.108 p.
Климков Ю. М., Майоров В. С., Хорошев М. В. Взаимодействие лазерного излучения с веществом: учебное пособие. – M.: МИИГАиК, 2014. 108 с.
Liang H. C., Ross C. C. Chen, Huang Y. J., Su K. W., Chen Y. F. Compact efficient multi-GHz Kerr-lens modelocked diode-pumped Nd : YVO4 laser. Optics Express. Dec. 2008;16(25): 21149–21154.
АВТОРЫ
Якушенков П. О., м. н. с., Лаборатория фотоники молекул, ФИАН им. П. Н. Лебедев, yakushenkovpo@lebedev.ru, Москва, Россия.
AuthorID: 934131
ORCID: 0000-0002-6171-3720
Чешев Е. А., к. ф.‑ м. н., в. н. с., Лаборатория полупроводниковых лазеров, ФИАН им. П. Н. Лебедев, cheshevea@lebedev.ru, Москва, Россия.
Researcher ID: N‑1588-2015
AuthorID: 160546
Тупицын И. М., м. н. с., Лаборатория полупроводниковых лазеров, ФИАН им. П. Н. Лебедев, tupitsynim@lebedev.ru, Москва, Россия.
ResearcherID: R‑5257-2017
Вклад авторов
Эксперименты были проделаны в рамках диссертационной работы Якушенкова П. О. при руководстве Чешева Е. А. и помощи в экспериментальной части Тупицына И. М.
Отзывы читателей
