eng
Выпуск #4/2018
И. А. Цибизов, Г. И. Кропотов
Импульсный терагерцовый спектрометр ИТС‑1
Импульсный терагерцовый спектрометр ИТС‑1
Просмотры: 3107
Импульсный терагерцевый спектрометр ИТС‑1 – прибор для терагерцевой спектроскопии во временной области (Terahertz Time-Domain Spectroscopy). Для генерации ТГц-излучения в ИТС‑1 используется метод оптического выпрямления фемтосекундных импульсов (optical rectification). Средняя выходная мощность генерируемого ТГц-излучения 300 мкВт, коэффициент преобразования сигнала из оптического в ТГц-диапазон 10–4. Прибор обладает достаточно гибкой оптической схемой, имеет многофункциональное программное обеспечение. В статье приведены результаты испытаний.
DOI: 10.22184/1993-7296.2018.72.4.398.404
DOI: 10.22184/1993-7296.2018.72.4.398.404
Теги: associated synchronism cherenkov synchronism electro-optical gating nonlinear polarization optical rectification terahertz spectroscopy нелинейная поляризация оптическое выпрямление импульсов попутный синхронизм терагерцевая спектроскопия черенковский синхронизм электрооптическое стробирование
З
а последние несколько лет научному сообществу стали доступны коммерческие терагерцевые (ТГц) системы спектроскопии во временной области (THz-TDS). Эти системы отличаются между собой вариантами компоновки и различными параметрами, но их всех объединяет относительно небольшой уровень средней выходной мощности ТГц-излучения.
В 2013 году в компании "ТИДЕКС" было принято решение о начале разработки собственного ТГц-спектрометра. Нами была составлена и подана заявка на конкурс, объявленный Фондом содействия инновациям. Заявка была поддержана, и в октябре 2013 года мы начали разработку Импульсного ТГц-Спектрометра ИТС‑1. В качестве консультантов и наших партнеров выступили сотрудники Лаборатории экстремальных световых полей Нижегородского государственного университета им. Н. И. Лобачевского. После ряда обсуждений было принято решение, что для генерации ТГц-излучения в ИТС‑1 будет использоваться эффект оптического выпрямления фемтосекундных лазерных импульсов в условиях черенковского фазового синхронизма [1]. Благодаря использованию мощного лазера накачки и вышеописанного метода генерации планировалось получить высокий коэффициент преобразования оптического излучения в терагерцевое, что в свою очередь позволило бы добиться высокого уровня средней мощности ТГц-излучения.
В апреле 2015 года мы успешно справились с поставленными задачами и разработали макетный образец ТГц-спектрометра, в котором удалось реализовать все ключевые характеристики. Следующие два года ушли на подготовку к серийному производству системы, а также на разработку программного обеспечения (ПО) для управления всем комплексом. В итоге в конце 2017 года все работы по разработке и подготовке к серийному производству спектрометра были завершены, и мы представили первый коммерчески доступный образец ИТС‑1.
Импульсный терагерцевый спектрометр производства ООО "ТИДЕКС" – это комплексное решение для широкополосной терагерцевой спектроскопии во временной области. В состав ИТС‑1 входит (рис. 1):
• твердотельный фемтосекундный лазер;
• электрооптический детектор (ЭОД) импульсного ТГц-излучения;
• все оптомеханические компоненты для оптического и ТГц-пути;
• линия задержки;
• управляющие электронные блоки оптической линии задержки, оптико-механического модулятора и лазера;
• ПК с установленным ПО TydexLN.
Принципиальная оптическая схема ИТС‑1 представлена на рис. 2. Излучение иттербиевого твердотельного фемтосекундного лазера ТеМа‑1050 / 100, произведенного нашими партнерами ООО "Авеста", разделяется на два пучка: пучок накачки и зондирующий (пробный) пучок. Более мощный пучок накачки используется для генерации ТГц-импульса. Генерация происходит при воздействии лазерного импульса накачки на кристалл 1% MgO:LiNbO3. Зондирующий пучок используется для детектирования ТГц-импульса. В ИТС‑1 для детектирования ТГц-излучения используется электрооптический детектор ЭОД-БИК производства ООО "ТИДЕКС". Детектирование происходит за счет изменения поляризации зондирующего импульса в присутствии ТГц-импульса.
Общим для всех механизмов является когерентность оптических импульсов (импульса накачки и зондирующего импульса) и ТГц-импульса. Под когерентностью в данном случае понимается связь фазы ТГц-импульса с интенсивностью оптического импульса. Эта связь постоянна во времени и выдерживается с высокой точностью. Флуктуации частоты повторения лазерных импульсов или механические вибрации одинаковы как для ТГц-импульса, так и для импульса накачки, поэтому они не нарушают этой когерентности. Импульс накачки и зондирующий импульс являются репликами одного и того же импульса и потому также сохраняют когерентность. Таким образом, ТГц- и зондирующий импульсы оказываются привязаны друг к другу по фазе. Благодаря такой привязке, зондирующий импульс взаимодействует в детекторе с одним и тем же участком ТГц-импульса. Длительность зондирующего импульса составляет обычно десятки фемтосекунд, что много меньше периода ТГц-импульса (единицы пикосекунд). Поэтому можно считать, что зондирующий импульс взаимодействует с некоторым квазипостоянным полем. Внося временную задержку зондирующего импульса по отношению к импульсу накачки (и связанному с ним ТГц-импульсу), можно подбирать относительное время прихода в детектор зондирующего и ТГц-импульсов и детектировать разные участки импульса с временным разрешением, соответствующим величине длительности зондирующего импульса. Сканируя интервал временных задержек с помощью механической линии задержки, можно получать волновую форму ТГц-импульса.
Преобразование Фурье от волновой формы позволяет получить спектр ТГЦ-импульса. Для того чтобы, например, получить спектр пропускания некоторого образца, необходимо выполнить ряд действий: сначала измерить спектр без образца, затем получить спектр с образцом, а после этих процедур поделить последний спектр на первый. Таким образом, мы получим спектр пропускания образца.
Как уже отмечалось выше, для генерации ТГц-излучения в ИТС‑1 было принято решение использовать эффект оптического выпрямления фемтосекундных лазерных импульсов. Эффект оптического выпрямления состоит в возникновении в среде при прохождении через нее интенсивного оптического импульса нелинейной поляризации, повторяющей форму огибающей оптического импульса.
Когда излучение распространяется сквозь оптическую среду с нелинейной восприимчивостью второго порядка χ(2), появляющаяся в среде и распространяющаяся вместе с излучением нелинейная поляризация (электрическая поляризация среды, наведенная электрическим полем излучения) имеет ненулевое значение. В то время как при малых интенсивностях излучения нелинейная поляризация пропорциональна напряженности электрического поля, нелинейные вклады становятся важными при высоких оптических интенсивностях, полученных, например, с помощью лазерных импульсов. Лазерное излучение генерирует нелинейную поляризационную волну с более низкой частотой, которая распространяется с фазовой скоростью V, равной групповой скорости оптического импульса (рис. 3). Нелинейная поляризационная волна излучает другое оптическое поле на этой частоте.
Для лазерного излучения с постоянной или слабо меняющейся мощностью возникающая квазипостоянная (низкочастотная) нелинейная поляризация обычно не имеет заметного эффекта. Однако в случае ультракоротких импульсов сила квазипостоянной компоненты быстро возрастает и так же быстро падает, что приводит к излучению электромагнитного импульса с широким спектром частот (примерно в диапазоне от нулевой частоты до некоторого максимального значения, где общая полоса пропускания определяется инверсией длительности импульса). Например, для оптического импульса с длительностью 100 фемтосекунд результирующий импульс излучения имеет частотные составляющие, выходящие за пределы 10 ТГц.
В кристаллах с высокими значениями элементов тензора нелинейной восприимчивости второго порядка χ(2), мгновенное значение нелинейной поляризации можно представить в следующем виде:
PNL (t, r) = χ(2) E(t, r) E(t, r),
где E(t, r) – мгновенная величина электрического поля лазерного импульса.
В зависимости от дисперсионных свойств электрооптического кристалла излучение ТГц-волн может происходить за счет различных механизмов.
Если скорость источника (нелинейная поляризация в нелинейном кристалле) совпадает с фазовой скоростью ТГц-волны на определенной частоте, то реализуется механизм попутного синхронизма (рис. 4а). Если источник движется со скоростью, большей чем скорость ТГц-волны, то может реализовываться другой механизм синхронизованного возбуждения: волна, распространяющаяся под углом θ к скорости источника V, также находится в фазе с источником – явление черенковского синхронизма (рис. 4 b).
При фокусировании лазерного импульса до поперечного размера порядка или меньше длины ТГц-волны становится эффективным черенковский механизм генерации – синхронизованное возбуждение ТГц-волн, распространяющихся под углом к лазерному лучу и образующих черенковский конус [2].
Генерируемое ИТС‑1 импульсное ТГц-излучения регистрируется методом электрооптического стробирования, при помощи ЭОД-БИК. Электрооптическое стробирование основывается на эффекте Поккельса, который заключается в изменении показателя преломления среды в оптическом диапазоне в присутствии внешнего электрического поля (в данном случае поля ТГц-импульса). В методе электрооптического стробирования поле ТГц-импульса изменяет ориентацию эллипсоида показателей преломления электрооптического кристалла (кристалл становится двулучепреломляющим). При прохождении через электрооптический кристалл (в ЭОД-БИК используется кристалл ZnTe) линейно поляризованного зондирующего импульса совместно с ТГц-импульсом, поляризация зондирующего импульса становится эллиптической в результате различного набега фаз для обыкновенной и необыкновенной волны. Величина эллиптичности (пропорциональная величине ТГц-поля) может быть зарегистрирована с помощью поляризационного анализатора. В ЭОД-БИК в качестве поляризационного анализатора используется четверть волновая пластинка и призма Волластона. Далее два пучка разных поляризаций, полученные с помощью поляризационного анализатора, детектируются двумя фотодиодами (рис. 5). Регистрация разностного сигнала с диодов позволяет подавить шумы лазера. Для увеличения чувствительности схемы пучок накачки модулируется с помощью механического прерывателя, и с помощью синхронного усилителя, встроенного в ЭОД-БИК, детектируется вызванная ТГц-импульсом модуляция поляризации пробного пучка.
Как выше было сказано, для получения черенковского конуса терагерцевых волн оптический импульс должен фокусироваться на величину порядка или меньше длины терагерцевой волны. Для этой цели, излучение лазера накачки (средняя выходная мощность 3,14 Вт, центральная длина волны 1049 нм, длительность импульса ~100 фс, частота повторения 69 МГц) было сфокусировано в 10 Ч 10 Ч 1 мм 1% MgO : LiNbO3 плоско-выпуклой линзой с фокусным расстоянием 75 мм (рис. 6). Фазовый синхронизм достигается между движущимся оптическим импульсом и плоской терагерцевой волной, распространяющейся под углом θ (40,5°) к лазерному пучку. Чтобы преодолеть эффект возникновения полного внутреннего отражения ТГц-волн в кристалле LiNbO3, использовалась призма из HRFZ-Si [3]. Чтобы преодолеть высокое поглощение ТГц-излучения в LiNbO3, лазерный луч накачки был выровнен параллельно и вблизи границы LiNbO3-Si.
Генерируемое в спектрометре излучение регистрировалось двумя способами: методом электрооптического стробирования и методом детектирования с помощью детектора Голея. Волновая форма генерируемого ТГц-импульса, полученная методом электрического стробирования, приведена на рис. 7а. Спектр ТГЦ-импульса, представляющий собой преобразование Фурье от волновой формы ТГц-импульса, представлен на рис. 7b. Средняя мощность ТГц-излучения была измерена с помощью калиброванного детектора Голея. Для такого измерения в пучок накачки помещался оптический прерыватель (частота модуляции составляла 20 Гц). Чтобы заблокировать любое нежелательное излучение (например лазерное излучение накачки), на входной апертуре детектора Голея был установлен фильтр низких частот (ФНЧ) с частотой среза 10,9 ТГц. Амплитуда ТГц-сигнала, измеренная на выходной поверхности кремниевой призмы, составила 5,15 В. Чувствительность детектора Голея при частоте модуляции 20 Гц составляет 24,5 кВ / Вт. Мы оценили среднюю мощность излучения, принимая во внимание потери в ФНЧ (TLPF = 70%). Оценка показала, что средняя мощность ТГц-излучения, генерируемого в ИТС‑1, достигла значения около 300 мкВт.
В данной статье мы представили коммерчески доступный ТГц-спектроскопический комплекс ИТС‑1 со средней выходной мощностью 300 мкВт и коэффициентом преобразования оптического сигнала в терагерцевый 10–4. ИТС‑1 идеально подходит для научных исследований, благодаря распространению излучения в свободном пространстве, обладанию достаточно гибкой оптической схемой и наличию многофункционального программного обеспечения.
Разработка была поддержана Фондом содействия инновациям (FASIE), контракт № 12234p / 23287.
ЛИТЕРАТУРА
1. Stevens T. E., Wahlstrand J. K., Kuhl J., Merlin R. Cherenkov Radiation at Speeds Below the Light Threshold: Phonon-Assisted Phase Matching // Science. Jan., 2001.Vol. 291, Iss. 5504, p. 627–630.
2. Hebling J., Almбsi G., Kozma I. Z. Velocity matching by pulse front tilting for large area THz-pulse generation // Optics Express, Oct., 2002, Vol. 10, No. 21, p. 1161–1166.
3. Bodrov S. B., Stepanov A. N., Bakunov M. I. et al. Highly efficient optical-to-terahertz conversion in a sandwich structure with LiNbO3 core // Optics Express, Feb., 2009, Vol. 17, No. 3, p. 1871–1879.
а последние несколько лет научному сообществу стали доступны коммерческие терагерцевые (ТГц) системы спектроскопии во временной области (THz-TDS). Эти системы отличаются между собой вариантами компоновки и различными параметрами, но их всех объединяет относительно небольшой уровень средней выходной мощности ТГц-излучения.
В 2013 году в компании "ТИДЕКС" было принято решение о начале разработки собственного ТГц-спектрометра. Нами была составлена и подана заявка на конкурс, объявленный Фондом содействия инновациям. Заявка была поддержана, и в октябре 2013 года мы начали разработку Импульсного ТГц-Спектрометра ИТС‑1. В качестве консультантов и наших партнеров выступили сотрудники Лаборатории экстремальных световых полей Нижегородского государственного университета им. Н. И. Лобачевского. После ряда обсуждений было принято решение, что для генерации ТГц-излучения в ИТС‑1 будет использоваться эффект оптического выпрямления фемтосекундных лазерных импульсов в условиях черенковского фазового синхронизма [1]. Благодаря использованию мощного лазера накачки и вышеописанного метода генерации планировалось получить высокий коэффициент преобразования оптического излучения в терагерцевое, что в свою очередь позволило бы добиться высокого уровня средней мощности ТГц-излучения.
В апреле 2015 года мы успешно справились с поставленными задачами и разработали макетный образец ТГц-спектрометра, в котором удалось реализовать все ключевые характеристики. Следующие два года ушли на подготовку к серийному производству системы, а также на разработку программного обеспечения (ПО) для управления всем комплексом. В итоге в конце 2017 года все работы по разработке и подготовке к серийному производству спектрометра были завершены, и мы представили первый коммерчески доступный образец ИТС‑1.
Импульсный терагерцевый спектрометр производства ООО "ТИДЕКС" – это комплексное решение для широкополосной терагерцевой спектроскопии во временной области. В состав ИТС‑1 входит (рис. 1):
• твердотельный фемтосекундный лазер;
• электрооптический детектор (ЭОД) импульсного ТГц-излучения;
• все оптомеханические компоненты для оптического и ТГц-пути;
• линия задержки;
• управляющие электронные блоки оптической линии задержки, оптико-механического модулятора и лазера;
• ПК с установленным ПО TydexLN.
Принципиальная оптическая схема ИТС‑1 представлена на рис. 2. Излучение иттербиевого твердотельного фемтосекундного лазера ТеМа‑1050 / 100, произведенного нашими партнерами ООО "Авеста", разделяется на два пучка: пучок накачки и зондирующий (пробный) пучок. Более мощный пучок накачки используется для генерации ТГц-импульса. Генерация происходит при воздействии лазерного импульса накачки на кристалл 1% MgO:LiNbO3. Зондирующий пучок используется для детектирования ТГц-импульса. В ИТС‑1 для детектирования ТГц-излучения используется электрооптический детектор ЭОД-БИК производства ООО "ТИДЕКС". Детектирование происходит за счет изменения поляризации зондирующего импульса в присутствии ТГц-импульса.
Общим для всех механизмов является когерентность оптических импульсов (импульса накачки и зондирующего импульса) и ТГц-импульса. Под когерентностью в данном случае понимается связь фазы ТГц-импульса с интенсивностью оптического импульса. Эта связь постоянна во времени и выдерживается с высокой точностью. Флуктуации частоты повторения лазерных импульсов или механические вибрации одинаковы как для ТГц-импульса, так и для импульса накачки, поэтому они не нарушают этой когерентности. Импульс накачки и зондирующий импульс являются репликами одного и того же импульса и потому также сохраняют когерентность. Таким образом, ТГц- и зондирующий импульсы оказываются привязаны друг к другу по фазе. Благодаря такой привязке, зондирующий импульс взаимодействует в детекторе с одним и тем же участком ТГц-импульса. Длительность зондирующего импульса составляет обычно десятки фемтосекунд, что много меньше периода ТГц-импульса (единицы пикосекунд). Поэтому можно считать, что зондирующий импульс взаимодействует с некоторым квазипостоянным полем. Внося временную задержку зондирующего импульса по отношению к импульсу накачки (и связанному с ним ТГц-импульсу), можно подбирать относительное время прихода в детектор зондирующего и ТГц-импульсов и детектировать разные участки импульса с временным разрешением, соответствующим величине длительности зондирующего импульса. Сканируя интервал временных задержек с помощью механической линии задержки, можно получать волновую форму ТГц-импульса.
Преобразование Фурье от волновой формы позволяет получить спектр ТГЦ-импульса. Для того чтобы, например, получить спектр пропускания некоторого образца, необходимо выполнить ряд действий: сначала измерить спектр без образца, затем получить спектр с образцом, а после этих процедур поделить последний спектр на первый. Таким образом, мы получим спектр пропускания образца.
Как уже отмечалось выше, для генерации ТГц-излучения в ИТС‑1 было принято решение использовать эффект оптического выпрямления фемтосекундных лазерных импульсов. Эффект оптического выпрямления состоит в возникновении в среде при прохождении через нее интенсивного оптического импульса нелинейной поляризации, повторяющей форму огибающей оптического импульса.
Когда излучение распространяется сквозь оптическую среду с нелинейной восприимчивостью второго порядка χ(2), появляющаяся в среде и распространяющаяся вместе с излучением нелинейная поляризация (электрическая поляризация среды, наведенная электрическим полем излучения) имеет ненулевое значение. В то время как при малых интенсивностях излучения нелинейная поляризация пропорциональна напряженности электрического поля, нелинейные вклады становятся важными при высоких оптических интенсивностях, полученных, например, с помощью лазерных импульсов. Лазерное излучение генерирует нелинейную поляризационную волну с более низкой частотой, которая распространяется с фазовой скоростью V, равной групповой скорости оптического импульса (рис. 3). Нелинейная поляризационная волна излучает другое оптическое поле на этой частоте.
Для лазерного излучения с постоянной или слабо меняющейся мощностью возникающая квазипостоянная (низкочастотная) нелинейная поляризация обычно не имеет заметного эффекта. Однако в случае ультракоротких импульсов сила квазипостоянной компоненты быстро возрастает и так же быстро падает, что приводит к излучению электромагнитного импульса с широким спектром частот (примерно в диапазоне от нулевой частоты до некоторого максимального значения, где общая полоса пропускания определяется инверсией длительности импульса). Например, для оптического импульса с длительностью 100 фемтосекунд результирующий импульс излучения имеет частотные составляющие, выходящие за пределы 10 ТГц.
В кристаллах с высокими значениями элементов тензора нелинейной восприимчивости второго порядка χ(2), мгновенное значение нелинейной поляризации можно представить в следующем виде:
PNL (t, r) = χ(2) E(t, r) E(t, r),
где E(t, r) – мгновенная величина электрического поля лазерного импульса.
В зависимости от дисперсионных свойств электрооптического кристалла излучение ТГц-волн может происходить за счет различных механизмов.
Если скорость источника (нелинейная поляризация в нелинейном кристалле) совпадает с фазовой скоростью ТГц-волны на определенной частоте, то реализуется механизм попутного синхронизма (рис. 4а). Если источник движется со скоростью, большей чем скорость ТГц-волны, то может реализовываться другой механизм синхронизованного возбуждения: волна, распространяющаяся под углом θ к скорости источника V, также находится в фазе с источником – явление черенковского синхронизма (рис. 4 b).
При фокусировании лазерного импульса до поперечного размера порядка или меньше длины ТГц-волны становится эффективным черенковский механизм генерации – синхронизованное возбуждение ТГц-волн, распространяющихся под углом к лазерному лучу и образующих черенковский конус [2].
Генерируемое ИТС‑1 импульсное ТГц-излучения регистрируется методом электрооптического стробирования, при помощи ЭОД-БИК. Электрооптическое стробирование основывается на эффекте Поккельса, который заключается в изменении показателя преломления среды в оптическом диапазоне в присутствии внешнего электрического поля (в данном случае поля ТГц-импульса). В методе электрооптического стробирования поле ТГц-импульса изменяет ориентацию эллипсоида показателей преломления электрооптического кристалла (кристалл становится двулучепреломляющим). При прохождении через электрооптический кристалл (в ЭОД-БИК используется кристалл ZnTe) линейно поляризованного зондирующего импульса совместно с ТГц-импульсом, поляризация зондирующего импульса становится эллиптической в результате различного набега фаз для обыкновенной и необыкновенной волны. Величина эллиптичности (пропорциональная величине ТГц-поля) может быть зарегистрирована с помощью поляризационного анализатора. В ЭОД-БИК в качестве поляризационного анализатора используется четверть волновая пластинка и призма Волластона. Далее два пучка разных поляризаций, полученные с помощью поляризационного анализатора, детектируются двумя фотодиодами (рис. 5). Регистрация разностного сигнала с диодов позволяет подавить шумы лазера. Для увеличения чувствительности схемы пучок накачки модулируется с помощью механического прерывателя, и с помощью синхронного усилителя, встроенного в ЭОД-БИК, детектируется вызванная ТГц-импульсом модуляция поляризации пробного пучка.
Как выше было сказано, для получения черенковского конуса терагерцевых волн оптический импульс должен фокусироваться на величину порядка или меньше длины терагерцевой волны. Для этой цели, излучение лазера накачки (средняя выходная мощность 3,14 Вт, центральная длина волны 1049 нм, длительность импульса ~100 фс, частота повторения 69 МГц) было сфокусировано в 10 Ч 10 Ч 1 мм 1% MgO : LiNbO3 плоско-выпуклой линзой с фокусным расстоянием 75 мм (рис. 6). Фазовый синхронизм достигается между движущимся оптическим импульсом и плоской терагерцевой волной, распространяющейся под углом θ (40,5°) к лазерному пучку. Чтобы преодолеть эффект возникновения полного внутреннего отражения ТГц-волн в кристалле LiNbO3, использовалась призма из HRFZ-Si [3]. Чтобы преодолеть высокое поглощение ТГц-излучения в LiNbO3, лазерный луч накачки был выровнен параллельно и вблизи границы LiNbO3-Si.
Генерируемое в спектрометре излучение регистрировалось двумя способами: методом электрооптического стробирования и методом детектирования с помощью детектора Голея. Волновая форма генерируемого ТГц-импульса, полученная методом электрического стробирования, приведена на рис. 7а. Спектр ТГЦ-импульса, представляющий собой преобразование Фурье от волновой формы ТГц-импульса, представлен на рис. 7b. Средняя мощность ТГц-излучения была измерена с помощью калиброванного детектора Голея. Для такого измерения в пучок накачки помещался оптический прерыватель (частота модуляции составляла 20 Гц). Чтобы заблокировать любое нежелательное излучение (например лазерное излучение накачки), на входной апертуре детектора Голея был установлен фильтр низких частот (ФНЧ) с частотой среза 10,9 ТГц. Амплитуда ТГц-сигнала, измеренная на выходной поверхности кремниевой призмы, составила 5,15 В. Чувствительность детектора Голея при частоте модуляции 20 Гц составляет 24,5 кВ / Вт. Мы оценили среднюю мощность излучения, принимая во внимание потери в ФНЧ (TLPF = 70%). Оценка показала, что средняя мощность ТГц-излучения, генерируемого в ИТС‑1, достигла значения около 300 мкВт.
В данной статье мы представили коммерчески доступный ТГц-спектроскопический комплекс ИТС‑1 со средней выходной мощностью 300 мкВт и коэффициентом преобразования оптического сигнала в терагерцевый 10–4. ИТС‑1 идеально подходит для научных исследований, благодаря распространению излучения в свободном пространстве, обладанию достаточно гибкой оптической схемой и наличию многофункционального программного обеспечения.
Разработка была поддержана Фондом содействия инновациям (FASIE), контракт № 12234p / 23287.
ЛИТЕРАТУРА
1. Stevens T. E., Wahlstrand J. K., Kuhl J., Merlin R. Cherenkov Radiation at Speeds Below the Light Threshold: Phonon-Assisted Phase Matching // Science. Jan., 2001.Vol. 291, Iss. 5504, p. 627–630.
2. Hebling J., Almбsi G., Kozma I. Z. Velocity matching by pulse front tilting for large area THz-pulse generation // Optics Express, Oct., 2002, Vol. 10, No. 21, p. 1161–1166.
3. Bodrov S. B., Stepanov A. N., Bakunov M. I. et al. Highly efficient optical-to-terahertz conversion in a sandwich structure with LiNbO3 core // Optics Express, Feb., 2009, Vol. 17, No. 3, p. 1871–1879.
Отзывы читателей
