eng
Выпуск #3/2016
А.Жердев, С.Одиноков, Д.Лушников, Ч.Кайтуков
Высокоапертурная дифракционная линза для голографического принтера
Высокоапертурная дифракционная линза для голографического принтера
Просмотры: 4287
Предложена оптическая схема получения голограммных стереограмм с углом обзора до 120°. Схема разработана на основе совместного использования диффузора и дифракционного оптического элемента – высокоапертурной дифракционной линзы с относительным отверстием до 1:0,3. В качестве высокоапертурной дифракционной линзы использована бинарная зонная пластинка Френеля.
Теги: diffractive optical elements holographic optical element holographic printer holographic stereogram security holograms голограммные стереограммы голографические оптические элементы голографический принтер дифракционные оптические элементы защитные голограммы
Голограммная стереограмма (ГС) – это стереограмма, в которой стереообраз формируется посредством субголограмм, называемых голопикселами [1, 2, 3]. Использование голопикселов в качестве элемента стереограммы позволяет реализовать произвольную зависимость яркости элемента стереограммы от направления наблюдения. Матрица голопикселов составляет голограммную стереограмму. Таким образом, голопиксел выполняет функцию селекции стереокадров, подобно тому, как в стереограммах на основе линзового растра эту функцию выполняет линзовый растр, наложенный на специальное полиграфическое изображение, или в анаглифической стереографии – анаглифические очки. Оптико-электронную систему для получения ГС обычно называют голографическим принтером [4].
Голограммная стереография позволяет получать высококачественные трехмерные и цветные художественные изображения произвольных объектов и сцен. При этом стереограммы в отличие от аналоговых голограмм не ограничены по размеру и не требуют наличия объекта в схеме записи. А в отличие от стереограмм на основе линзовых растров могут восстанавливать на порядок больше стереоракурсов (на данный момент до двух тысяч). Входными данными для получения голограммных стереограмм являются компьютерная модель, видеоролик или серия фотоснимков объекта или сцены. ГС могут воспроизводить эффект движения или трансформации объекта.
В первых голографических принтерах для получения голопиксела использовался сильно рассеивающий диффузный экран [1, 5, 6, 7]. Записываемое изображение, выведенное на транспарант, проецируется на диффузный экран. На экране лазерное излучение претерпевает сильное рассеяние, за счет чего в апертуру получаемого голопиксела попадает излучение от каждой точки экрана, формируя конус сходящихся лучей. Однако голографический принтер на основе диффузного экрана обладает очень высокими энергетическими потерями, а угол обзора ГС ограничен 40–60°.
Позже для формирования конуса сходящихся лучей стали использовать высокоапертурные линзовые объективы [8, 9, 10, 11]. Пучок лучей, прошедший транспарант, попадает на линзовый объектив, который формирует конус лучей, сходящихся в области получаемого голопиксела (рис.1).
Таким образом, угол обзора 2ω изображения, восстанавливаемого ГС, точно определяется удвоенным задним апертурным углом 2σ объектива, использующегося для получения голопикселов, как показано на рис.1. Для формирования равномерно светящегося голопиксела линзовый объектив используется совместно со слабо рассеивающим диффузором, расположенным, например, сразу за транспарантом.
Однако ввиду принципиальных ограничений линзовой оптики невозможно получить объектив с задним апертурным углом более, чем σ = 45° (а следовательно, невозможно получить ГС с углом обзора более 2ω = 90°). Наиболее распространенные ГС компании Geola обладают максимальным углом обзора 85° [4].
Для достижения более высокого угла обзора предлагается заменить линзовый объектив в голографическом принтере дифракционным оптическим элементом (ДОЭ), как показано на рис.2.
Задача ДОЭ в данной оптической системе заключается в концентрации лучей, падающих и дифрагирующих на ДОЭ, в область получения голопиксела. Создать линзу Френеля с таким большим относительным отверстием невозможно, поэтому предлагается использовать трехмерную или двумерную голограмму. С помощью ДОЭ, угол дифракции излучения на краю которого составляет σ ≈ 60°, возможно создать ГС с углом обзора 2σ ≈ 120°. Относительное отверстие такого ДОЭ составит 1:0,3.
Однако ДОЭ обладают рядом недостатков, проиллюстрированных на рис.3. Во-первых, ДОЭ восстанавливает, помимо сходящейся волны "+1" дифракционного порядка, расходящуюся волну "–1" дифракционного порядка и пропускает "0" проходящий порядок. Наличие паразитных дифракционных порядков делает практически невозможным использование данного ДОЭ в качестве изображающего объектива, однако в голографическом принтере ДОЭ будет использоваться совместно с диафрагмой в области фокуса ДОЭ, которая определяет размер получаемого голопиксела. Данная диафрагма режектирует проходящий и расходящийся дифракционные порядки, нивелируя тем самым их наличие.
Во-вторых, ДОЭ может обладать высокими аберрациями и большим аберрационным пятном рассеяния. Это обстоятельство делает ДОЭ еще менее пригодным для использования в качестве изображающего объектива. Однако использование ДОЭ в голографическом принтере совместно с диффузором, предназначенным для формирования в области получения голопиксела равномерного поля вместо пятна рассеяния, позволяет нивелировать и этот недостаток ДОЭ.
Таким образом, несмотря на то, что подобный высокочастотный ДОЭ не может использоваться в качестве изображающего объектива, он вполне подходит для использования в голографическом принтере.
Было исследовано два типа ДОЭ высокоапертурной дифракционной линзы: 1) трехмерный фазовый голограммный оптический элемент составной голограммной линзы и 2) двумерный бинарный амплитудный ДОЭ дифракционной линзы.
Составная голограммная линза
Трехмерный фазовый ДОЭ высокоапертурной дифракционной линзы может быть получен только голографическим методом, поэтому является голограммным оптическим элементом (ГОЭ).
Для получения пропускающей голограммной линзы необходимо сформировать и направить на фотопластинку плоскую и расходящуюся сферическую волны. Страты трехмерной голографической решетки, формирующей ГОЭ, ориентированы вдоль оптической оси, поскольку являются результатом интерференции конаправленных волн, и имеют угол с оптической осью в диапазоне от 0° до ω / 2 = 30°.
Сформировать равномерную расходящуюся волну с апертурным углом σ = 60° с помощью линзовой оптики невозможно, поэтому трехмерный ГОЭ был получен как составная голограммная линза (СГЛ), схема которой показана на рис.4.
ГОЭ состоит из четырех элементарных голограммных линз, каждая из которых имеет относительное отверстие 1:1 (и задний апертурный угол σ1 = 30°, соответственно). При этом элементарные голограммные линзы имеют общий фокус. За счет этого задний апертурный угол СГЛ составляет σ = 60° (и относительное отверстие соответственно 1:0,3), что делает возможным получение ГС с углом обзора до 2ω = 120°.
Для получения такой СГЛ предложена оптическая схема, показанная на рис.5. В объектной ветви после системы расширения лазерного луча находится большое отклоняющее зеркало, рефракционный объектив для формирования сферической волны и малое отклоняющее зеркало в области фокуса объектива, которое формирует расходящуюся сферическую волну, падающую на зону размером в четверть поверхности фотопластинки. Сонаправленно объектной волне на эту же зону фотопластинки падает плоская опорная волна. Таким образом, это оптическая схема получения голограмм габоровского типа. В процессе получения СГЛ необходимо сделать четыре экспозиции для получения элементарных внеосевых голограммных линз на зоне фотопластинки, поворачивая фотопластинку между экспозициями на 90°.
Экспериментальные образцы СГЛ были получены на голографическом стенде, собранном согласно разработанной оптической схеме и показанном на рис.6. Фотографии полученных образцов представлены на рис.7. Видно, что все четыре зоны на образцах совместно формируют блик от лампы, освещающей образцы во время съемки фотографии.
Параметры образцов СГЛ приведены в таб. 1. Световой диаметр измерялся по диагонали. Результаты измерения дифракционной эффективности образцов СГЛ по сагиттальному и меридиональному сечениям представлены на графике на рис.8. Несмотря на падение дифракционной эффективности в центре и на краю апертуры СГЛ, возможно добиться среднего значения дифракционной эффективности на уровне 10–20%.
Дифракционная линза
Поскольку рельефно-фазовая пропускающая голограмма не может обладать значительной дифракционной эффективностью, в качестве двумерного ДОЭ использовался бинарный амплитудный ДОЭ, полученный на электронно-лучевом литографе, представляющий собой зонную пластинку Френеля.
Параметры дифракционной линзы можно рассчитать с помощью основного уравнения зоны Френеля
,
где
λ – длина волны излучения,
f΄ – фокусное расстояние,
n – порядковый номер зоны Френеля,
αn – угол дифракции излучения на n-й зоне Френеля.
Рассчитанные параметры дифракционной линзы с диаметром 46 мм и фокусным расстоянием 13,3 мм, представлен в табл. 2. На основании ширины Tn n-ой зоны была оценена пространственная частота дифракционной решетки в области n-й зоны как νn = 1 / Tn.
Расчет параметров для вышеописанных параметров голограммного объектива позволяет получить величины, перечисленные в табл. 2. Как видно из таблицы, пространственная частота голографической решетки не превышает 1 400 л/мм.
Образец дифракционной линзы, показанный на рис.9, был изготовлен при содействии ФГУП "НТЦ "Атлас". ДОЭ был изготовлен точно под размер транспаранта с диагональю 46 мм. Основной сложностью в получении дифракционной линзы стал подбор режима работы электронно-лучевого литографа для получения ДОЭ с периодом дифракционной структуры, непрерывно изменяющейся от 0,7 до 50 мкм, а также борьба с эффектом близости (эффектом влияния экспозиции текущей зоны на соседние зоны).
Экспериментальное исследование
В рамках экспериментальных исследований голографического принтера на основе ДОЭ были получены образцы ГС с помощью составной голограммной линзы (ГС №1) и дифракционной линзы (ГС №2), соответственно (рис.10, 11). При получении ГС на транспаранте было выведено ровное светлое поле. Размеры ГС не превышают 50×50 мм. Форма голопикселов круглая, диаметр голопикселов составляет 2 мм и 1 мм, соответственно.
Внутри голопикселов образца № 1 видно аберрационное пятно, форма которого зависит от угла наблюдения. Также при наблюдении строго ортогонально голопиксел восстановляет яркое круглое пятно. Оно объясняется прямым пропусканием составной голограммы, прошедшим через диафрагму при получении голопиксела. Поскольку коэффициент пропускания ГОЭ в несколько раз выше дифракционной эффективности в рабочем порядке дифракции, при ортогональном наблюдении происходит сильный скачок яркости голопиксела. Аберрационное пятно объясняется селективностью объемной голограммы, слишком высокой, чтобы совместно с диффузором сформировать равномерно освещенное поле при получении голопиксела.
Внутри голопикселов образца №2 восстанавливается более равномерное поле, поскольку амплитудная дифракционная линза не обладает спектрально-угловой селективностью и совместно с диффузором создает равномерно освещенное поле внутри апертуры голопиксела.
Заключение
Результатом проведенных исследований стала оптическая схема голографического принтера на основе ДОЭ, которая позволяет получать ГС с углом обзора, увеличенным до 120°. Предложено два типа ДОЭ, позволяющих добиться этой цели: трехмерный фазовый ГОЭ СГЛ и двумерный бинарный амплитудный ДОЭ дифракционной линзы. Были получены образцы ДОЭ обоих типов с относительным отверстием 1:0,3. Получены и образцы ГС при помощи СГЛ и при помощи дифракционной линзы. Показано, что ввиду отсутствия спектрально-угловой селективности, дифракционная линза совместно со слабо рассеивающим диффузором позволяет получать ГС с более равномерно светящимися голопикселами.
Данная работа была выполнена в МГТУ им.Н.Э.Баумана при финансовой поддержке Министерства образования и науки России в рамках контракта № 14.577.21.0197 (грант RFMEFI57715X0197).
Литература
1. De Bitetto D.J. Holographic panoramic stereograms. – Applied optics, 1969, v. 8, № 8, p. 1740.
2. King M.С., Noll A.M., Berry D.H. A new approach to computer-generated holography. – Applied optics, 1970, v. 9, p. 471.
3. Benton S.A. Survey of holographic stereograms. – SPIE Conference Proceeding, 1982, v. 367, p. 15.
4. Пат. US6930811 США, 2005. Holographic printer / David Brotherton-Ratcliffe.
5. Halle M.W., Benton S.A., Klug М.А. The ultragram. A generalized holographic stereogram. – SPIE Conference Proceeding, 1991, v. 1461.
6. Spierings W., Spierings W., Van Nuland E. Calculating the right perspectives for multiple photo generated holograms. – SPIE Conference Proceeding, 1991, v. 1600, p. 96.
7. Пат. US4834476 США, 1989. Real image holographic stereograms / Stephan Benton.
8. Honda T., Yamaguchi M., Kang D. Printing of holographic stereogram using liquid-crystal TV. – Applied optics, 1989, v. 1051, p. 186.
9. Klug M.A., Halle M.W., Lucente M., Plesniak W.J. A compact prototype one-step Ultragram printer. – SPIE Conference Proceeding, 1993, v. 1914, p. 15.
10. Пат. US6559983 США, 2003. Holographic stereogram printing system, holographic stereogram printing method and holographic device / Takahiro Toyoda.
11. Пат. US7057779 США, 2005. Holographic stereogram device / Wai-Hon Lee.
Голограммная стереография позволяет получать высококачественные трехмерные и цветные художественные изображения произвольных объектов и сцен. При этом стереограммы в отличие от аналоговых голограмм не ограничены по размеру и не требуют наличия объекта в схеме записи. А в отличие от стереограмм на основе линзовых растров могут восстанавливать на порядок больше стереоракурсов (на данный момент до двух тысяч). Входными данными для получения голограммных стереограмм являются компьютерная модель, видеоролик или серия фотоснимков объекта или сцены. ГС могут воспроизводить эффект движения или трансформации объекта.
В первых голографических принтерах для получения голопиксела использовался сильно рассеивающий диффузный экран [1, 5, 6, 7]. Записываемое изображение, выведенное на транспарант, проецируется на диффузный экран. На экране лазерное излучение претерпевает сильное рассеяние, за счет чего в апертуру получаемого голопиксела попадает излучение от каждой точки экрана, формируя конус сходящихся лучей. Однако голографический принтер на основе диффузного экрана обладает очень высокими энергетическими потерями, а угол обзора ГС ограничен 40–60°.
Позже для формирования конуса сходящихся лучей стали использовать высокоапертурные линзовые объективы [8, 9, 10, 11]. Пучок лучей, прошедший транспарант, попадает на линзовый объектив, который формирует конус лучей, сходящихся в области получаемого голопиксела (рис.1).
Таким образом, угол обзора 2ω изображения, восстанавливаемого ГС, точно определяется удвоенным задним апертурным углом 2σ объектива, использующегося для получения голопикселов, как показано на рис.1. Для формирования равномерно светящегося голопиксела линзовый объектив используется совместно со слабо рассеивающим диффузором, расположенным, например, сразу за транспарантом.
Однако ввиду принципиальных ограничений линзовой оптики невозможно получить объектив с задним апертурным углом более, чем σ = 45° (а следовательно, невозможно получить ГС с углом обзора более 2ω = 90°). Наиболее распространенные ГС компании Geola обладают максимальным углом обзора 85° [4].
Для достижения более высокого угла обзора предлагается заменить линзовый объектив в голографическом принтере дифракционным оптическим элементом (ДОЭ), как показано на рис.2.
Задача ДОЭ в данной оптической системе заключается в концентрации лучей, падающих и дифрагирующих на ДОЭ, в область получения голопиксела. Создать линзу Френеля с таким большим относительным отверстием невозможно, поэтому предлагается использовать трехмерную или двумерную голограмму. С помощью ДОЭ, угол дифракции излучения на краю которого составляет σ ≈ 60°, возможно создать ГС с углом обзора 2σ ≈ 120°. Относительное отверстие такого ДОЭ составит 1:0,3.
Однако ДОЭ обладают рядом недостатков, проиллюстрированных на рис.3. Во-первых, ДОЭ восстанавливает, помимо сходящейся волны "+1" дифракционного порядка, расходящуюся волну "–1" дифракционного порядка и пропускает "0" проходящий порядок. Наличие паразитных дифракционных порядков делает практически невозможным использование данного ДОЭ в качестве изображающего объектива, однако в голографическом принтере ДОЭ будет использоваться совместно с диафрагмой в области фокуса ДОЭ, которая определяет размер получаемого голопиксела. Данная диафрагма режектирует проходящий и расходящийся дифракционные порядки, нивелируя тем самым их наличие.
Во-вторых, ДОЭ может обладать высокими аберрациями и большим аберрационным пятном рассеяния. Это обстоятельство делает ДОЭ еще менее пригодным для использования в качестве изображающего объектива. Однако использование ДОЭ в голографическом принтере совместно с диффузором, предназначенным для формирования в области получения голопиксела равномерного поля вместо пятна рассеяния, позволяет нивелировать и этот недостаток ДОЭ.
Таким образом, несмотря на то, что подобный высокочастотный ДОЭ не может использоваться в качестве изображающего объектива, он вполне подходит для использования в голографическом принтере.
Было исследовано два типа ДОЭ высокоапертурной дифракционной линзы: 1) трехмерный фазовый голограммный оптический элемент составной голограммной линзы и 2) двумерный бинарный амплитудный ДОЭ дифракционной линзы.
Составная голограммная линза
Трехмерный фазовый ДОЭ высокоапертурной дифракционной линзы может быть получен только голографическим методом, поэтому является голограммным оптическим элементом (ГОЭ).
Для получения пропускающей голограммной линзы необходимо сформировать и направить на фотопластинку плоскую и расходящуюся сферическую волны. Страты трехмерной голографической решетки, формирующей ГОЭ, ориентированы вдоль оптической оси, поскольку являются результатом интерференции конаправленных волн, и имеют угол с оптической осью в диапазоне от 0° до ω / 2 = 30°.
Сформировать равномерную расходящуюся волну с апертурным углом σ = 60° с помощью линзовой оптики невозможно, поэтому трехмерный ГОЭ был получен как составная голограммная линза (СГЛ), схема которой показана на рис.4.
ГОЭ состоит из четырех элементарных голограммных линз, каждая из которых имеет относительное отверстие 1:1 (и задний апертурный угол σ1 = 30°, соответственно). При этом элементарные голограммные линзы имеют общий фокус. За счет этого задний апертурный угол СГЛ составляет σ = 60° (и относительное отверстие соответственно 1:0,3), что делает возможным получение ГС с углом обзора до 2ω = 120°.
Для получения такой СГЛ предложена оптическая схема, показанная на рис.5. В объектной ветви после системы расширения лазерного луча находится большое отклоняющее зеркало, рефракционный объектив для формирования сферической волны и малое отклоняющее зеркало в области фокуса объектива, которое формирует расходящуюся сферическую волну, падающую на зону размером в четверть поверхности фотопластинки. Сонаправленно объектной волне на эту же зону фотопластинки падает плоская опорная волна. Таким образом, это оптическая схема получения голограмм габоровского типа. В процессе получения СГЛ необходимо сделать четыре экспозиции для получения элементарных внеосевых голограммных линз на зоне фотопластинки, поворачивая фотопластинку между экспозициями на 90°.
Экспериментальные образцы СГЛ были получены на голографическом стенде, собранном согласно разработанной оптической схеме и показанном на рис.6. Фотографии полученных образцов представлены на рис.7. Видно, что все четыре зоны на образцах совместно формируют блик от лампы, освещающей образцы во время съемки фотографии.
Параметры образцов СГЛ приведены в таб. 1. Световой диаметр измерялся по диагонали. Результаты измерения дифракционной эффективности образцов СГЛ по сагиттальному и меридиональному сечениям представлены на графике на рис.8. Несмотря на падение дифракционной эффективности в центре и на краю апертуры СГЛ, возможно добиться среднего значения дифракционной эффективности на уровне 10–20%.
Дифракционная линза
Поскольку рельефно-фазовая пропускающая голограмма не может обладать значительной дифракционной эффективностью, в качестве двумерного ДОЭ использовался бинарный амплитудный ДОЭ, полученный на электронно-лучевом литографе, представляющий собой зонную пластинку Френеля.
Параметры дифракционной линзы можно рассчитать с помощью основного уравнения зоны Френеля
,
где
λ – длина волны излучения,
f΄ – фокусное расстояние,
n – порядковый номер зоны Френеля,
αn – угол дифракции излучения на n-й зоне Френеля.
Рассчитанные параметры дифракционной линзы с диаметром 46 мм и фокусным расстоянием 13,3 мм, представлен в табл. 2. На основании ширины Tn n-ой зоны была оценена пространственная частота дифракционной решетки в области n-й зоны как νn = 1 / Tn.
Расчет параметров для вышеописанных параметров голограммного объектива позволяет получить величины, перечисленные в табл. 2. Как видно из таблицы, пространственная частота голографической решетки не превышает 1 400 л/мм.
Образец дифракционной линзы, показанный на рис.9, был изготовлен при содействии ФГУП "НТЦ "Атлас". ДОЭ был изготовлен точно под размер транспаранта с диагональю 46 мм. Основной сложностью в получении дифракционной линзы стал подбор режима работы электронно-лучевого литографа для получения ДОЭ с периодом дифракционной структуры, непрерывно изменяющейся от 0,7 до 50 мкм, а также борьба с эффектом близости (эффектом влияния экспозиции текущей зоны на соседние зоны).
Экспериментальное исследование
В рамках экспериментальных исследований голографического принтера на основе ДОЭ были получены образцы ГС с помощью составной голограммной линзы (ГС №1) и дифракционной линзы (ГС №2), соответственно (рис.10, 11). При получении ГС на транспаранте было выведено ровное светлое поле. Размеры ГС не превышают 50×50 мм. Форма голопикселов круглая, диаметр голопикселов составляет 2 мм и 1 мм, соответственно.
Внутри голопикселов образца № 1 видно аберрационное пятно, форма которого зависит от угла наблюдения. Также при наблюдении строго ортогонально голопиксел восстановляет яркое круглое пятно. Оно объясняется прямым пропусканием составной голограммы, прошедшим через диафрагму при получении голопиксела. Поскольку коэффициент пропускания ГОЭ в несколько раз выше дифракционной эффективности в рабочем порядке дифракции, при ортогональном наблюдении происходит сильный скачок яркости голопиксела. Аберрационное пятно объясняется селективностью объемной голограммы, слишком высокой, чтобы совместно с диффузором сформировать равномерно освещенное поле при получении голопиксела.
Внутри голопикселов образца №2 восстанавливается более равномерное поле, поскольку амплитудная дифракционная линза не обладает спектрально-угловой селективностью и совместно с диффузором создает равномерно освещенное поле внутри апертуры голопиксела.
Заключение
Результатом проведенных исследований стала оптическая схема голографического принтера на основе ДОЭ, которая позволяет получать ГС с углом обзора, увеличенным до 120°. Предложено два типа ДОЭ, позволяющих добиться этой цели: трехмерный фазовый ГОЭ СГЛ и двумерный бинарный амплитудный ДОЭ дифракционной линзы. Были получены образцы ДОЭ обоих типов с относительным отверстием 1:0,3. Получены и образцы ГС при помощи СГЛ и при помощи дифракционной линзы. Показано, что ввиду отсутствия спектрально-угловой селективности, дифракционная линза совместно со слабо рассеивающим диффузором позволяет получать ГС с более равномерно светящимися голопикселами.
Данная работа была выполнена в МГТУ им.Н.Э.Баумана при финансовой поддержке Министерства образования и науки России в рамках контракта № 14.577.21.0197 (грант RFMEFI57715X0197).
Литература
1. De Bitetto D.J. Holographic panoramic stereograms. – Applied optics, 1969, v. 8, № 8, p. 1740.
2. King M.С., Noll A.M., Berry D.H. A new approach to computer-generated holography. – Applied optics, 1970, v. 9, p. 471.
3. Benton S.A. Survey of holographic stereograms. – SPIE Conference Proceeding, 1982, v. 367, p. 15.
4. Пат. US6930811 США, 2005. Holographic printer / David Brotherton-Ratcliffe.
5. Halle M.W., Benton S.A., Klug М.А. The ultragram. A generalized holographic stereogram. – SPIE Conference Proceeding, 1991, v. 1461.
6. Spierings W., Spierings W., Van Nuland E. Calculating the right perspectives for multiple photo generated holograms. – SPIE Conference Proceeding, 1991, v. 1600, p. 96.
7. Пат. US4834476 США, 1989. Real image holographic stereograms / Stephan Benton.
8. Honda T., Yamaguchi M., Kang D. Printing of holographic stereogram using liquid-crystal TV. – Applied optics, 1989, v. 1051, p. 186.
9. Klug M.A., Halle M.W., Lucente M., Plesniak W.J. A compact prototype one-step Ultragram printer. – SPIE Conference Proceeding, 1993, v. 1914, p. 15.
10. Пат. US6559983 США, 2003. Holographic stereogram printing system, holographic stereogram printing method and holographic device / Takahiro Toyoda.
11. Пат. US7057779 США, 2005. Holographic stereogram device / Wai-Hon Lee.
Отзывы читателей
