eng
Выпуск #2/2014
М. Йори, Ф.Фераротто, Х. Денизли, А.Яльмаз, О.Атакиши, М.Кайя, Д.Русс
Использование Si-ФЭУ в детекторе нейтрино сверхвысоких энергий, установленном в обсерватории Sphinx
Использование Si-ФЭУ в детекторе нейтрино сверхвысоких энергий, установленном в обсерватории Sphinx
Просмотры: 7256
Новое поколение детекторов Si-ФЭУ позволяет получить высококачественный аналоговый сигнал. Импульсы, вызванные космическими лучами, элементарно выделяются на фоне шума Si-ФЭУ. Поэтому Si-ФЭУ нашли применение в регистрации сверхэнергетических космических лучей.
В работе представлены предварительные результаты испытаний прототипа детектора, установленного в высокогорной (~3800 метров над уровнем моря) обсерватории Сфинкс в Швейцарии. Прототип сконструирован для регистрации широких атмосферных ливней (ШАЛ), генерируемых в результате взаимодействия нейтрино сверхвысоких энергий с земной корой. Станция позволяет протестировать детектор в суровых климатических условиях (при температуре окружающей среды от –25 до –5°С). Считывающая часть прототипа детектора состоит из кремниевых фотоумножителей (Si-ФЭУ) производства компании SensL (Ирландия) и аналого-цифровых преобразователей (АЦП) Domino Ring Sampler (DRS4) разработки института Пола Шеррера PSI (Швейцария). Для определения траектории движения частиц с помощью времяпролетного метода измерения проводили при различных температурах, но при фиксированном напряжении смещения (29,5 В).
Введение
Одна из актуальных задач современной экспериментальной астрофизики – регистрация сверхэнергетических космических лучей с помощью хорошо известных методов (метод на эффекте Черенкова–Вавилова [1, 2], метод наблюдения флюоресценции атмосферы [3] и метод регистрации радиоволн [4]). Большинство проведенных ранее экспериментов были направлены на детектировании потоков космических лучей, нисходящих из атмосферы, – вертикально или под углом. Ни одна из существующих экспериментальных методик не использует временную информацию для различения частиц, движущихся в восходящем и нисходящем направлении, используя времяпролетный (Time Of Flight (TOF)) метод. Вакуумные фотоумножители (ФЭУ) являются традиционными детекторами фотонов [5]. Не так давно изобретенные кремниевые фотоумножители (Si-ФЭУ) стали альтернативой традиционным ФЭУ. Si-ФЭУ представляют собой массив лавинных фотодиодов, работающих в гейгеровском режиме. Si-ФЭУ обладают рядом преимуществ: очень компактный размер, высокая квантовая эффективность, хорошее энергетическое разрешение, быстрое время отклика (<100 пс), высокие коэффициенты усиления (~106), а также очень низкие потребляемые мощности и рабочие напряжения смещения [6]. В настоящей работе представлены результаты исследования прототипа детектора, установленного в высокогорной (~3800 метров над уровнем моря) обсерватории Сфинкс в Швейцарии в ноябре 2012 года.
Прототип детектора. Характеристики используемых Si-ФЭУ
Прототип детектора, установленного в обсерватории Сфинкс, состоит из двух идентичных сцинтилляционных блоков, получивших название "башни", размещенных на расстоянии 160 см друг от друга, как показано на рис.1. Каждая башня включает в себя панель из органического сцинтиллятора (с размерами 20×20 см2 и толщиной 1,4 см) компании Kuraray (Япония). Телесный угол каждой башни составляет ~4∙10–2 ср, при этом зенитный угол составляет ±7,5°. Геометрический фактор каждой из башен равен 255 см2∙ср.
Используемый сцинтиллятор обладает превосходными свойствами с точки зрения получения прецизионной синхронизации. Пик на спектре эмиссии сцинтиллятора располагается на длине волны 430 нм. Каждая сцинтиляционная панель обернута нетканным материалом Tyvek компании DuPont (США) для рассеяния отраженного света. Для считывания сигнала со сцинтиллятора использовались кремниевые фото-
умножители компании SensL с размером активной области 3×3 мм2. Эти фотоумножители чувствительны к УФ-области спектра, а также обладают малой шириной импульса (полная ширина на половине высоты (ПШПВ) <2 нс). Рабочее напряжение смещения использованных Si-ФЭУ составляло 29,5 В с динамическим диапазоном после напряжения пробоя ~1 В, в температурном диапазоне от –20 до 20°С. Коэффициент усиления составлял 2,3∙106. Сигнал с Si-ФЭУ был оцифрован с помощью АЦП Domino Ring Sampler Board (DRS4) [7]. Обработка данных основана на дискретизации формы сигнала с частотой дискретизации 2 Гвыб./с в течение временного окна 2,5 мкс. Предназначение данного детектора – отбирать частицы, движущиеся горизонтально времяпролетным методом для детектирования тау-ливней, образованных в результате взаимодействия нейтрино с земной корой. Разрешение используемого в работе времяпролетного метода ~0,5 нс. Стоит отметить, что детектор находился в жестких климатических условиях. Для надежной и бесперебойной работы комплектующие детектора должны быть защищены от жестких климатических условий. Si-ФЭУ компании SensL были установлены на одну плату со считывающей электроникой, соединенной с усилителем S454+ компании Mini-Circuits (США), работающим в диапазоне частот 0,05–4 ГГц, обладающим ультранизким шумом и рабочими температурами от –40 до 85°С и генерирующим 390 мВт тепловой энергии. Компоненты детектора, в частности усилитель, генерируют тепло внутри корпуса, поэтому для предотвращения замерзания компонентов детектора теплота может быть задержана с помощью теплоизолятора. В работе использовался экструдированный пенополистирол (XPS) компании Jakodur (Германия) с теплопроводностью 0,034 Вт/(м∙K).
Утеплитель состоит из трех слоев: первый слой – Jakodur толщиной 10 см, второй слой – двусторонний ПВХ толщиной 3 мм с теплопроводностью 0,19 Вт/(м∙K), третий слой – Jakodur толщиной 5 см. Термическое сопротивление первого слоя Rt1 = (0,1 м)/(0,034 Вт/(м∙K)) = 2,94 м²∙K/Вт; второго слоя Rt2 = (2∙3∙10–3 м)/(0,19 Вт/(м∙K)) = 0,032 м2∙K/Вт;
термическое сопротивление третьего слоя Rt3 равно половине значения термического сопротивления Rt3 = 1,47 м2∙K/Вт. Суммарное термическое сопротивление теплоизолятора Rs = 4,44 м2∙K/Вт,
а суммарный коэффициент теплопроводности теплоизолятора K = 1/4,44 = 0,23 Вт/(м2∙K).
Полная площадь поверхности корпуса составляет 0,15 м2. Принимая генерируемую тепловую мощность внутри детектора около 390 мВт, поток тепла в ваттах из каждого детектора составляет Φ = AU[Tin – Tout], где А – площадь в м2, U – скорость переноса тепла – в Вт/м2, Tin, Tout – температуры внутри и снаружи корпуса соответственно. Разница температур определена из соотношения:
Tin − Tout = 390·10–3 Вт/0,15 м2∙0,23 Вт/(м2∙K) = 11,3K.
За время проведения эксперимента внешняя температура менялась от –25 до –5°С, что отвечает колебаниям температуры внутри корпуса от –13 до 6°С.
Влияние температуры на работу Si-ФЭУ
В работе использовались Si-ФЭУ серии 30035 компании SensL с активной площадью 3×3 мм2 и размером микроячейки 35 мкм [6]. Кросстолк (вероятность дублирования заряда микроячейки) составлял 20%, время восстановления микроячейки равняется 130 нс, квантовая эффективность составляет 14%. Использовались Si-ФЭУ как с быстрым выводом (серия F), так и со стандартным выводом (серия S). Была исследована зависимость коэффициента усиления от температуры. Результаты исследований представлены на рис.2 и 3. Зависимость напряжения пробоя от температуры была оценена с помощью изменения температуры, исходя из расстояния между двумя первыми пиками на одноэлектронном спектре, показанном на рис.2, снятом при 0°С путем изменения напряжения. Результаты показаны на рис.4. Полученная зависимость является линейной с наклоном ~30 мВ/°С (зависимость включает изменение параметров усилителя с температурой). В проведенных тестах мы не использовали датчик температуры для подстройки напряжения при изменении температуры. Прототип платы с контролируемым напряжением с помощью аппаратной вычислительной платформы Arduino и последовательного периферийного интерфейса (SPI) был разработан на физическом факультете Римского университета Ла Сапиенца.
Система сбора данных (DAQ) и измерение событий
Сигналы с Si-ФЭУ обрабатывались с помощью АЦП DRS4. АЦП запускается передним фронтом импульса Si-ФЭУ. При этом любой импульс Si-ФЭУ, превышающий установленную амплитуду импульса, вызывает срабатывание триггера. Данные экспериментов сохранялись на диск компьютера для дальнейшего анализа. Импульсы, вызванные космическими лучами, элементарно отличались от шума Si-ФЭУ, так как имели амплитуду, намного превосходящую уровень шумов, представлявших собой отрицательные пики напряжения. Когда космические лучи попадают в оба детектора, сигналы с Si-ФЭУ детекторов будут регистрироваться в определенном временном окне. Такие "совпадения" принимаются за детектирование космических лучей. Алгоритм отбора – важный вопрос, ведь существует возможность регистрации "случайно совпадающих событий". В этой работе использовались следующие критерии для поиска ожидаемых событий регистрации космических лучей: 1) амплитуды сигналов на обоих детекторах должны быть больше предустановленного порогового напряжения;
2) оба события должны регистрироваться в течение временного окна 516 нс. В работе было найдено оптимальное предустановленное напряжение, при котором триггер не срабатывал на события, связанные с шумом. За 474 ч непрерывной съемки триггер сработал 31 раз, передачи были зарегистрированы (зенитный угол составлял θ = 93,3°).
Времяпролетный алгоритм и определение направления
Сохраненная информация совпадающих форм импульсов в 516-нс временном окне была проанализирована, и каждой из них была присвоена своя метка. Используемый алгоритм можно описать следующим образом: в начале ищем максимальное значение импульса, затем сохраняем шесть точек на спектре (с координатами времени и напряжения) на переднем фронте импульса, – начиная с точки, имеющей максимальное значение, и далее в обратном направлении. После этого полученные точки аппроксимируем прямой линией, используя метод наименьших квадратов. Под меткой времени понимается точка пересечения касательной экспериментальных точек с временной шкалой. Как только время детектирования импульса установлено, можно будет определить время полета между двумя счетчиками. На рис.5 проиллюстрирована эта методика на примере детекторов, созданных на основе органических сцинтилляторов Kuraray и Si-ФЭУ SensL.
Цель данной работы – детектирование движущихся в нисходящем направлении космических лучей с зенитным углом 86°. На рис.6 представлены зарегистрированные различия во времени детектирования сигнала каждым детектором. Так как каждый детектор обладает хорошим разрешением, прототип детектора способен различать направления траекторий ливней с помощью времяпролетной методики. На рис.6 представлены три пика, отделенные друг от друга. Пик на 5 нс является общим пиком, отвечающим частицам, движущимся в нисходящем направлении из атмосферы под углом 86,7°. Небольшие пики на 0 нс и 2 нс относятся к вертикально движущимся и движущимся в нисходящем направлении частицам соответственно.
Тестирование триггера напряжения
Так как прототип детектора располагается на непоглощающей террасе, скорость срабатывания триггера на каждом детекторе очень высока, порядка 3±0,2 мГц. Следуя изложенной выше методике поиска совпадающих событий, скорость счета совпадающих событий при указанном одиночном срабатывании счетчиков, равна ~0,2 мГц. Цель этой операции – исследовать зависимость предустановленного напряжения срабатывания на среднюю скорость срабатывания триггера. В работе было обнаружено, что, если выставить напряжение срабатывания между 50 и 30 мВ, скорость срабатывания можно определять константой в пределах ошибки.
Выводы и перспективы
В последние 10 лет кремниевые фотоумножители (Si-ФЭУ) были значительно усовершенствованны. Новое поколение детекторов позволяет получать высококачественный аналоговый сигнал на выходе и достигать высокого временного разрешения, благодаря очень быстрому отклику. Тесты, проведенные на высоте порядка 3800 м над уровнем моря в обсерватории Сфинкс (рис.7) показали, что Si-ФЭУ являются хорошей альтернативой традиционных ФЭУ для использования их в детекторах космических частиц. Прототип детектора показал возможность различения частиц, движущихся в восходящем и нисходящем направлениях, используя времяпролетный (Time Of Flight (TOF)) метод. Результаты тестов показали, что прототип детектора может надежно и бесперебойно работать в жестких климатических условиях. В дальнейшем планируется разработать систему для подстройки рабочего напряжения при изменении температуры с помощью системы Maxim 1932, электронно управляемой с помощью Arduino Mega board. Эта система уже была протестирована в лаборатории.
Литература
Antokhonov B.V. et al. – Nucl.Instr. and Meth., 2011, A 639 p.1.
Aharonian F. et al. – Astronomy and Astrophysics, 2002, v.390, p.39.
Abbasi R.U. et al. – The Astrop. J. Lett., 2010, v.713, L64.
Ape W.D. et al. – Astrop. Phys., 2010, v.32, p.294.
Iori M., Sergi A. – Nucl. Inst. Meth., 2008, A 588, p.151.
sensl.com
Ritt S. Design and performance of a 5GHz Waveform.
Digitizingchip DRS4, http://drs.web.psi.ch/docs/nss08.pdf.
Введение
Одна из актуальных задач современной экспериментальной астрофизики – регистрация сверхэнергетических космических лучей с помощью хорошо известных методов (метод на эффекте Черенкова–Вавилова [1, 2], метод наблюдения флюоресценции атмосферы [3] и метод регистрации радиоволн [4]). Большинство проведенных ранее экспериментов были направлены на детектировании потоков космических лучей, нисходящих из атмосферы, – вертикально или под углом. Ни одна из существующих экспериментальных методик не использует временную информацию для различения частиц, движущихся в восходящем и нисходящем направлении, используя времяпролетный (Time Of Flight (TOF)) метод. Вакуумные фотоумножители (ФЭУ) являются традиционными детекторами фотонов [5]. Не так давно изобретенные кремниевые фотоумножители (Si-ФЭУ) стали альтернативой традиционным ФЭУ. Si-ФЭУ представляют собой массив лавинных фотодиодов, работающих в гейгеровском режиме. Si-ФЭУ обладают рядом преимуществ: очень компактный размер, высокая квантовая эффективность, хорошее энергетическое разрешение, быстрое время отклика (<100 пс), высокие коэффициенты усиления (~106), а также очень низкие потребляемые мощности и рабочие напряжения смещения [6]. В настоящей работе представлены результаты исследования прототипа детектора, установленного в высокогорной (~3800 метров над уровнем моря) обсерватории Сфинкс в Швейцарии в ноябре 2012 года.
Прототип детектора. Характеристики используемых Si-ФЭУ
Прототип детектора, установленного в обсерватории Сфинкс, состоит из двух идентичных сцинтилляционных блоков, получивших название "башни", размещенных на расстоянии 160 см друг от друга, как показано на рис.1. Каждая башня включает в себя панель из органического сцинтиллятора (с размерами 20×20 см2 и толщиной 1,4 см) компании Kuraray (Япония). Телесный угол каждой башни составляет ~4∙10–2 ср, при этом зенитный угол составляет ±7,5°. Геометрический фактор каждой из башен равен 255 см2∙ср.
Используемый сцинтиллятор обладает превосходными свойствами с точки зрения получения прецизионной синхронизации. Пик на спектре эмиссии сцинтиллятора располагается на длине волны 430 нм. Каждая сцинтиляционная панель обернута нетканным материалом Tyvek компании DuPont (США) для рассеяния отраженного света. Для считывания сигнала со сцинтиллятора использовались кремниевые фото-
умножители компании SensL с размером активной области 3×3 мм2. Эти фотоумножители чувствительны к УФ-области спектра, а также обладают малой шириной импульса (полная ширина на половине высоты (ПШПВ) <2 нс). Рабочее напряжение смещения использованных Si-ФЭУ составляло 29,5 В с динамическим диапазоном после напряжения пробоя ~1 В, в температурном диапазоне от –20 до 20°С. Коэффициент усиления составлял 2,3∙106. Сигнал с Si-ФЭУ был оцифрован с помощью АЦП Domino Ring Sampler Board (DRS4) [7]. Обработка данных основана на дискретизации формы сигнала с частотой дискретизации 2 Гвыб./с в течение временного окна 2,5 мкс. Предназначение данного детектора – отбирать частицы, движущиеся горизонтально времяпролетным методом для детектирования тау-ливней, образованных в результате взаимодействия нейтрино с земной корой. Разрешение используемого в работе времяпролетного метода ~0,5 нс. Стоит отметить, что детектор находился в жестких климатических условиях. Для надежной и бесперебойной работы комплектующие детектора должны быть защищены от жестких климатических условий. Si-ФЭУ компании SensL были установлены на одну плату со считывающей электроникой, соединенной с усилителем S454+ компании Mini-Circuits (США), работающим в диапазоне частот 0,05–4 ГГц, обладающим ультранизким шумом и рабочими температурами от –40 до 85°С и генерирующим 390 мВт тепловой энергии. Компоненты детектора, в частности усилитель, генерируют тепло внутри корпуса, поэтому для предотвращения замерзания компонентов детектора теплота может быть задержана с помощью теплоизолятора. В работе использовался экструдированный пенополистирол (XPS) компании Jakodur (Германия) с теплопроводностью 0,034 Вт/(м∙K).
Утеплитель состоит из трех слоев: первый слой – Jakodur толщиной 10 см, второй слой – двусторонний ПВХ толщиной 3 мм с теплопроводностью 0,19 Вт/(м∙K), третий слой – Jakodur толщиной 5 см. Термическое сопротивление первого слоя Rt1 = (0,1 м)/(0,034 Вт/(м∙K)) = 2,94 м²∙K/Вт; второго слоя Rt2 = (2∙3∙10–3 м)/(0,19 Вт/(м∙K)) = 0,032 м2∙K/Вт;
термическое сопротивление третьего слоя Rt3 равно половине значения термического сопротивления Rt3 = 1,47 м2∙K/Вт. Суммарное термическое сопротивление теплоизолятора Rs = 4,44 м2∙K/Вт,
а суммарный коэффициент теплопроводности теплоизолятора K = 1/4,44 = 0,23 Вт/(м2∙K).
Полная площадь поверхности корпуса составляет 0,15 м2. Принимая генерируемую тепловую мощность внутри детектора около 390 мВт, поток тепла в ваттах из каждого детектора составляет Φ = AU[Tin – Tout], где А – площадь в м2, U – скорость переноса тепла – в Вт/м2, Tin, Tout – температуры внутри и снаружи корпуса соответственно. Разница температур определена из соотношения:
Tin − Tout = 390·10–3 Вт/0,15 м2∙0,23 Вт/(м2∙K) = 11,3K.
За время проведения эксперимента внешняя температура менялась от –25 до –5°С, что отвечает колебаниям температуры внутри корпуса от –13 до 6°С.
Влияние температуры на работу Si-ФЭУ
В работе использовались Si-ФЭУ серии 30035 компании SensL с активной площадью 3×3 мм2 и размером микроячейки 35 мкм [6]. Кросстолк (вероятность дублирования заряда микроячейки) составлял 20%, время восстановления микроячейки равняется 130 нс, квантовая эффективность составляет 14%. Использовались Si-ФЭУ как с быстрым выводом (серия F), так и со стандартным выводом (серия S). Была исследована зависимость коэффициента усиления от температуры. Результаты исследований представлены на рис.2 и 3. Зависимость напряжения пробоя от температуры была оценена с помощью изменения температуры, исходя из расстояния между двумя первыми пиками на одноэлектронном спектре, показанном на рис.2, снятом при 0°С путем изменения напряжения. Результаты показаны на рис.4. Полученная зависимость является линейной с наклоном ~30 мВ/°С (зависимость включает изменение параметров усилителя с температурой). В проведенных тестах мы не использовали датчик температуры для подстройки напряжения при изменении температуры. Прототип платы с контролируемым напряжением с помощью аппаратной вычислительной платформы Arduino и последовательного периферийного интерфейса (SPI) был разработан на физическом факультете Римского университета Ла Сапиенца.
Система сбора данных (DAQ) и измерение событий
Сигналы с Si-ФЭУ обрабатывались с помощью АЦП DRS4. АЦП запускается передним фронтом импульса Si-ФЭУ. При этом любой импульс Si-ФЭУ, превышающий установленную амплитуду импульса, вызывает срабатывание триггера. Данные экспериментов сохранялись на диск компьютера для дальнейшего анализа. Импульсы, вызванные космическими лучами, элементарно отличались от шума Si-ФЭУ, так как имели амплитуду, намного превосходящую уровень шумов, представлявших собой отрицательные пики напряжения. Когда космические лучи попадают в оба детектора, сигналы с Si-ФЭУ детекторов будут регистрироваться в определенном временном окне. Такие "совпадения" принимаются за детектирование космических лучей. Алгоритм отбора – важный вопрос, ведь существует возможность регистрации "случайно совпадающих событий". В этой работе использовались следующие критерии для поиска ожидаемых событий регистрации космических лучей: 1) амплитуды сигналов на обоих детекторах должны быть больше предустановленного порогового напряжения;
2) оба события должны регистрироваться в течение временного окна 516 нс. В работе было найдено оптимальное предустановленное напряжение, при котором триггер не срабатывал на события, связанные с шумом. За 474 ч непрерывной съемки триггер сработал 31 раз, передачи были зарегистрированы (зенитный угол составлял θ = 93,3°).
Времяпролетный алгоритм и определение направления
Сохраненная информация совпадающих форм импульсов в 516-нс временном окне была проанализирована, и каждой из них была присвоена своя метка. Используемый алгоритм можно описать следующим образом: в начале ищем максимальное значение импульса, затем сохраняем шесть точек на спектре (с координатами времени и напряжения) на переднем фронте импульса, – начиная с точки, имеющей максимальное значение, и далее в обратном направлении. После этого полученные точки аппроксимируем прямой линией, используя метод наименьших квадратов. Под меткой времени понимается точка пересечения касательной экспериментальных точек с временной шкалой. Как только время детектирования импульса установлено, можно будет определить время полета между двумя счетчиками. На рис.5 проиллюстрирована эта методика на примере детекторов, созданных на основе органических сцинтилляторов Kuraray и Si-ФЭУ SensL.
Цель данной работы – детектирование движущихся в нисходящем направлении космических лучей с зенитным углом 86°. На рис.6 представлены зарегистрированные различия во времени детектирования сигнала каждым детектором. Так как каждый детектор обладает хорошим разрешением, прототип детектора способен различать направления траекторий ливней с помощью времяпролетной методики. На рис.6 представлены три пика, отделенные друг от друга. Пик на 5 нс является общим пиком, отвечающим частицам, движущимся в нисходящем направлении из атмосферы под углом 86,7°. Небольшие пики на 0 нс и 2 нс относятся к вертикально движущимся и движущимся в нисходящем направлении частицам соответственно.
Тестирование триггера напряжения
Так как прототип детектора располагается на непоглощающей террасе, скорость срабатывания триггера на каждом детекторе очень высока, порядка 3±0,2 мГц. Следуя изложенной выше методике поиска совпадающих событий, скорость счета совпадающих событий при указанном одиночном срабатывании счетчиков, равна ~0,2 мГц. Цель этой операции – исследовать зависимость предустановленного напряжения срабатывания на среднюю скорость срабатывания триггера. В работе было обнаружено, что, если выставить напряжение срабатывания между 50 и 30 мВ, скорость срабатывания можно определять константой в пределах ошибки.
Выводы и перспективы
В последние 10 лет кремниевые фотоумножители (Si-ФЭУ) были значительно усовершенствованны. Новое поколение детекторов позволяет получать высококачественный аналоговый сигнал на выходе и достигать высокого временного разрешения, благодаря очень быстрому отклику. Тесты, проведенные на высоте порядка 3800 м над уровнем моря в обсерватории Сфинкс (рис.7) показали, что Si-ФЭУ являются хорошей альтернативой традиционных ФЭУ для использования их в детекторах космических частиц. Прототип детектора показал возможность различения частиц, движущихся в восходящем и нисходящем направлениях, используя времяпролетный (Time Of Flight (TOF)) метод. Результаты тестов показали, что прототип детектора может надежно и бесперебойно работать в жестких климатических условиях. В дальнейшем планируется разработать систему для подстройки рабочего напряжения при изменении температуры с помощью системы Maxim 1932, электронно управляемой с помощью Arduino Mega board. Эта система уже была протестирована в лаборатории.
Литература
Antokhonov B.V. et al. – Nucl.Instr. and Meth., 2011, A 639 p.1.
Aharonian F. et al. – Astronomy and Astrophysics, 2002, v.390, p.39.
Abbasi R.U. et al. – The Astrop. J. Lett., 2010, v.713, L64.
Ape W.D. et al. – Astrop. Phys., 2010, v.32, p.294.
Iori M., Sergi A. – Nucl. Inst. Meth., 2008, A 588, p.151.
sensl.com
Ritt S. Design and performance of a 5GHz Waveform.
Digitizingchip DRS4, http://drs.web.psi.ch/docs/nss08.pdf.
Отзывы читателей
